 qui est présentée dans cette photo, qui est composée de Manel Bosch, Aguilera, Jérôme Boignan, Raphaël Bougan, Elisa Soavey nous a donné pour Innsbruck, pour qu'on fasse notre PhD, et nous avons récemment été jointes par Alexis Germawi. Donc je vais emphasiser le travail qui a été réalisé sur l'adoption ultra-cold, et je veux très rapidement adverter l'article que nous avons installé sur l'archive, qui est un travail optique, pour qu'on puisse utiliser l'interference des optiques foyers pour profiter de la propriété topologique des cristaux quasi-hypnotisants, dans l'exemple en particulier. Dans ce travail, je vais concentrer sur le comportement bosonique dans l'article optique, et c'est le but dans notre projet, de réaliser, avec l'adoption ultra-cold, l'adoption bosonique, l'analogue de ce qui peut être appelé l'orbital magnatisme dans la physique solidaire. Juste pour l'introduction, pour les systèmes électroniques qui ont une charge électronique, il y a beaucoup d'importants, et très intéressants phénomènes qui se passent quand vous mettez elles dans un fil magnétique. Je vous remercie ici, que dans les mécanismes chronométiques, le moyen pour décrire ça, qui serait l'équivalence chronométrique est d'introduire le potentiel vector A, qui est lié à B, et puis, ce potentiel vector va couper à l'émotion électronique par ce couple minimal P-QA2 à 2M, qui réplique l'énergie kinétique P2 à 2M. Parce que par les features de ces phénomènes, il y a beaucoup de phénomènes qui sont observés, avec le fait que les phénomènes sont relativement à l'héritage des diamagnétismes, de la sociétude, etc. C'est aussi un tool très important pour étudier la cohérence en physique de méroscopique, des vortices de type 2 superconducteurs, et peut-être pour mes propos, aussi des effets quantumaux. Vous savez que les effets quantumaux sont dans deux variétés, integer et fractional. Ce que je veux advertir c'est que ce correspond à l'émergence dans les 2D électroniques ou les liquides. Il correspond à l'émergence de phases de matière, qu'on appelle le quantum de matière. Ils sont caractérisés par une gaffe énergique, qui formule les liquides. Les excitations sur le grand état sont très exotiques. Ils comportent comme des anions qui croient une fraction de la charge électronique qui intermédiaient entre bosons et fermions, et qui s'appelle les anions. Les statistiques fractionales ont été observées depuis la découverte de ces phases dans les années 80, mais qui ont traité beaucoup d'intérêts pour les raisons fondamentales, mais aussi pour les applications des informations quantumes, etc. Donc, il y a 20 ans qu'il a été prédicté dans les atomiques de l'atomique L'atomique est possible d'observer des phases similaires de l'atomique fractional observée dans les systèmes électroniques. Mais c'est extrêmement difficile de réaliser. Il n'y a pas d'observation de ces étates. Et ce que je veux motiver c'est pour réaliser ce type de étates dans les atomiques de l'atomique fractal. Et la première chose que nous avons besoin c'est d'avoir un potentiel vector pour le motion de l'atomique fractal de la même manière qu'un potentiel vector pour le motion d'électroniques. Et donc, sur le premier site il semble être perdu pour l'atomique électronique, donc q est equal à 0 et donc, apparemment, c'est un jeu. Donc, ce n'est pas le cas et la raison c'est que nous pouvons exploiter une propriété de l'atomique fractal qui est que la physique encadrée dans cet atomique est complètement équivalente pour le fait que quand un mouvement de charge particule s'applique dans l'atomique de l'atomique fractal il y aura une phase, c'est-à-dire l'atomique de l'atomique fractal qui dépendra de la charge q et de la circulation du potentiel vector pour parler. Et donc, par simple manipulation vous pouvez rappeler que si le mouvement particule sur le contour clos pour le flux de B sur la surface que la trajectorie enclose. Et donc, cette phase en réalisant cette phase est équivalente pour réaliser ce type de Hamiltonian et il se termine d'utiliser les outils de quantum optics où l'on peut appliquer ce type de phase qui est de la phase géométrique pour la fonction d'atomique et de cette façon, c'est équivalent pour réaliser un fil magnétique si vous voulez, pour couper dans l'atomique. Donc, pour notre cause on ne va pas exactement essayer de réaliser ce type de choses qui sera valide pour le bulk mais on ne va pas aller en cas de la phase de la phase dans le mode de boundation et dans le mode de boundation le mode de boundation est un signe de boundation qui est une ligne de boundation donc, là, vous avez seulement une ligne de boundation pour les sites de boundation et en ce cas la transition de la phase est une ligne de boundation connectée à la site de boundation R i et R j Je l'ai déjà discuté. Donc pour l'éthique magnétique perpuniculeur de la plane lattice dans deux dimensions, cette phase connectée à ce côté et à ce côté, c'est proportionnel à l'intégrale du point de départ à l'end point, pour ce processus d'entraînement en particulier du potentiel vector à l'arrivée de cette ligne. Et puis, comme dans le bulk, vous pouvez aussi voir la phase correspondant à cette phase à l'arrivée de la bouche. Comme le flux est pierre par la cellule unique, quand l'éthique magnétique pierre par la cellule unique, et quand un particule fait un contour clos par la cellule unique, quand l'éthique correspondant à l'alpha, correspond à la phase éthique par le particule. Et donc l'alpha est liée à la charge, ce qui serait une pour nous, à l'éthique magnétique et à la surface d'un square de la cellule unique. Et donc pour cette raison, il est réellement solide, quand la cellule est à l'arrivée de l'angstrom, même pour un fil très large de 50 Tesla, l'alpha est toujours très petit. La structure n'est pas très réellement relevante, et ça réduit à la picture du bulk. Mais maintenant, à l'arrivée d'une superlattice solide, ou d'une structure artificielle, ou de l'alpha, comme je l'ai dit, nous pouvons atteindre l'alpha à l'ordre de 2 pi, pour explorer la généralité de l'alpha. Avec une structure particulière que l'on a parlé d'hier et tout. Donc, ça a été réalisé exprimémentairement, plusieurs approches, qui sont au moins ici, dans deux catégories. Un d'entre eux, qui s'appelle l'approche quantomoptique, utilise un état interne, qui est couplé d'une ou deux transition photos, ou de l'état laser, l'autre approche n'utilise pas l'état interne, mais plutôt, il utilise un potentiel modulé rapidement, qui est modulé très rapidement, comparé à l'état typique, pour la motion d'atomique. Et puis, une sorte d'améritage séculaire, qui est une propriété désirée, qui produisent, par exemple, l'améritage de l'alpha, que j'ai décrit dans le dernier slide. Donc, ça a été observé par le niveau single-particle, mais pour une exception, pour l'améritage séculaire, l'améritage séculaire, l'améritage séculaire, correspond à un signe alternatif de l'améritage séculaire. Donc, ils sont réel, mais ils sont plus j'ai, plus j'ai, plus j'ai, etc. Et dans ce cas, le BEC a été reporté. Vous voyez un exemple ici, où vous voyez que c'est sans flux, et non avec flux, vous voyez des pièces additionnelles, par rapport à l'artificial magnétique. Donc, ça a été observé en 2D et 3D. Mais maintenant, pour d'autres valeurs, à mon avis, c'est possible, pour observer une photo similaire, pour observer un système qui reste condensé, quand vous l'utilisez dans cette structure. Et la raison, c'est que c'est généralement l'améritage séculaire, associé à cet expériment, avec un peu plus de temps. Donc, c'est la courbe, où vous portez la visibilité de ce pattern d'interference vers le depth de la lattice. Et vous voyez que la vie typique est en train d'avoir un peu de temps de 30 secondes, qui est relativement courte pour les scales de la vie typique avec des atomes ultra-couples. Donc, c'est clairement un problème qui doit être adressé. C'est généralement pensé que la raison est que les interactions peuvent s'adresser à des approches, surtout les approches floquées, qui ne sont plus valides que les atomes interactifs. Mais ça aussi motive d'explorer, pour dire, d'autres pathes pour réaliser ces fields artificiels. Et c'est ce que je vais expliquer maintenant. L'une n'est donc pas réalisée d'une méthode qui réalise une transition de clocs. Donc, les transitions de clocs apparaissent certains atomes, pas tous, surtout les deux atomes groupés, comme l'heterbium et l'heterbium de tronchium, par exemple. Ces atomes ont une structure légère comme celle-ci. C'est pratiquement similaire à l'hélium. Donc, vous avez une famille d'une sphine singlette et une famille d'une sphine triplette. Et puis, le grand état est le total spin 0. Et il y a un état particulièrement excité qui est aussi total électronique. L'électronique et le momentum 0 pour le grand état et le state particulière. En fait, il y a des trucs qui le font très rapidement pour être excité. Mais le fait que c'est un J est 0 pour 0 signifie qu'il n'y a pas de mission spontanée associée à ce type de transition. Le state ici est metastable avec une très longue vie, typiquement 10 secondes ou plus. Donc, c'est-à-dire que il s'agit d'une manipulation cohérente sur cette transition. Historiquement, cela a été exploré dans le contexte d'atomic clocks où les gens utilisent, aujourd'hui, ce type d'optical transition très narrow pour construire clocks avec une fréquence précédente sur le nombre de 10 milliards ou quelque chose. Donc, c'est un facteur de 10 à 17. Et donc, ce sont les meilleurs atomiques, mais les meilleurs atomiques qui sont currently disponibles aujourd'hui dans les laps nationales métrologiques. Donc, il y a un autre de ces atomiques. Mais ici, ma motivation est basée sur l'existence de cette transition qui peut être utilisée par exemple pour construire une couche orbitale ou, comme je vais vous expliquer, pour réaliser des lattices opticales qui sont les lattices opticales avec un flux équipement précédent. Donc, la façon d'en faire c'est d'utiliser deux différents states électroniques. Puis, il y a beaucoup de liberté d'utiliser la forme d'auticale potentielle. Et maintenant, cela affecte les deux states. Donc, je vous montre ici les habilités de polarisation, l'électrique de polarisation pour les atomiques terribles, à la fonction des wavelengths de la laison que vous allez utiliser pour le trapper. Et ce que vous pouvez noter, donc le bleu est le grand state, le red est le state excité. Vous pouvez noter que la crosse a un valeur particulière. Donc, c'est-à-dire une laser qui trappe identiquement les deux states internes. Ce sont des wavelengths magiques qui sont utilisées dans les clocks atomiques, les clocks optiques. Nous aurons aussi noté qu'il y a d'autres wavelengths où les habilités de polarisation sont exactement opposées. Donc, ici, il y a 6 à 10 nanomètres. Cela signifie que si vous réalisez un trappage, une lattice optique pour exemple à ces wavelengths particulières, les atomes dans le grand state seront trappés à l'intensité maximale, alors que les atomes dans le grand state seront trappés à l'intensité minimale, alors qu'ils sont shiftés par une clé de wavelengths dans une façon étrangère. Donc, en combinant ces deux, vous pouvez réaliser une lattice optique en 2D, qui ressemble à ceci. Donc, à l'âge de Y, la lattice optique utilise les wavelengths magiques. Donc, le trappage mondial est identique pour les atomes grands et excités. Mais maintenant, à l'âge de X, vous utilisez une de ces wavelengths anti-magiques que les atomes dans le grand state ou dans le grand state s'organisent dans deux différents sublattises qui sont shiftées avec respect à l'un ou l'autre par l'alpha-lattice passée ici. Et donc, pour la simplicité, j'assure que l'atome peut tourner fréquemment dans la direction de Y, mais l'axe-lattice est de plus en plus que la tournée est bloquée. Et une façon d'introduire la tournée dans le problème c'est d'activer un laser qui active les deux internaux de l'atome. Je suis en train de zoomer sur deux wavelengths, deux nouvelles wavelengths à l'âge de X pour résoudre l'objectif. Et donc, par absorber une photo du laser l'atome peut changer dans l'alpha-lattice mais en faisant ça il faut changer l'extérieur. Et donc, de cette façon, vous introduisez l'alpha-lattice entre l'alpha-lattice de l'atome et l'alpha-lattice de l'alpha-lattice. Et si vous write down l'alpha-lattice qui transcrive ce couple donc, base-qu'ils rejolent du bleu du redwell il y aura quelque part correspondant la sélection de base-lattice de la partie internaime d'une fonction de la façon de l'alpha-lattice et quelque partie qui dépend de l'externe state, de l'adulte motionnelle avec une contribution qui reflète le récoil pendant absorber une photo laser et la promotion de l'alpha-lattice de G à E. Et donc, ce externe part d'une forme qui dépendent de la position et qui ne sera donc pas uniforme à travers le lattice, ce qui est exactement ce qu'il faut pour réaliser l'équivalent de l'arrondissement de la bombe que l'on a prévu dans la situation de Stator. Il y a quelques plus de complications qui vont s'arrêter, la facture que nous devons utiliser les superlattises, etc. pour réévaluer la laser induced tunneling. Ce sont les détails dans notre papier ici. Mais avec cette machine, c'est possible de réaliser un effectif lattice où la laser induced tunneling, la bombe de la bombe est à un état d'excité, nous réaliserons, à l'énergie de la haute perte et de l'améltonnance, ce que nous cherchons. Et donc, le flux par itself, ici, est basé par un facteur numérique, il est basé par le ratio de la bombe de la bombe de la bombe, c'est-à-dire les wavelengths de la laser qui créent le lattice, et la bombe de la bombe de la bombe, qui sont en général différents, et nous pouvons atteindre une valeur à l'alpha sur le niveau de deux-thirds dans notre expérience, une valeur qui peut être constatable simplement par changer l'orientation de la bombe de la bombe de la bombe de la bombe. Alors, c'est un objectif, c'est un objectif, et donc, la première étape sur cet objectif est de ne pas présenter une série d'expériments où on utilise la transition de cloc pour spectroscopie dans un gas de lattice. Nous travaillons avec un lattice très dimensionnel, comme vous l'avez fait ici, donc cette série de ploches shows que nous pouvons observer une transition d'un état supérieur, avec une grande cohérence, à un état modifié, où la cohérence est basée. Et je dois mentionner que ces expériments, je vais discuter, sont faits en un lattice magique, donc tous les potentiels de trappage, tous les potentiels axés de 3 lattes sont identiques pour tous les états internals, G et E. Donc, nous pouvons détecter sélectivement les états internals différents, soit G ou E, ou tous les deux, et ça montre un sketch pour illustrer le fait que même si nous travaillons avec un lattice 3D, en fait, le système que nous travaillons avec est 2D. Le depth de la lattice verticale est toujours très haut, nous pouvons varier fréquemment le depth de les potentiels de lattice horizontal, mais nous ferons toujours le motion dans le z-axis vertical. Donc tout est équilibré à un stack de systèmes 2D avec des variables lattice depths. Donc, dans cet état, je vais généralement discuter la situation où aussi le lattice horizontal est très haut, et donc, pour une bonne approximation, le tournage entre différents sites est négligeable, et vous pouvez vraiment picturer le système comme un arrêt d'indépendance. Ok. Donc, maintenant, nous sommes en prenant une spectroscopie sur cette transition, pour préparer le système comme bien que l'on peut en équilibre, et puis, à T equals 0, il s'agit d'un laser, et nous voyons que toute la population s'évolue en temps. Ok. Et donc, ce que nous avons vu ici, c'est que le curve bleu montre que l'atome est un état grand, qui montre des oscillations rabies entre les deux états internaux, alors que le curve bleu est un nombre total. Ok. Et donc, ça montre, qu'on est capable de préparer la position supérieure de la position supérieure dans le grand état et dans le état extérieur. Sorry, ce n'est pas un état extérieur. La position supérieure de l'atome dans le grand état et dans le état extérieur, et cela s'exprime pendant longtemps. Donc, après un peu, 6 milliseconds, on voit que les oscillations rabies sont prises. Ok. C'est la première observation. Et la deuxième observation a un très fort détail initialement, en temps de moins que 1 millisecondes, typiquement. Et puis, ce détail s'arrête et on obtient des oscillations asymptotiques avec un lent détail en contraste. Donc, cet état est pour relativement un numéro de haut état. Je vous montre maintenant un état où l'état est décrit 10 fois. Ok. Donc, ici, la pique est 10 000. Différentement, je regarde le numéro d'atome dans le état extérieur. Donc, il est 0 initialement et l'analyse et l'oscillation. Ok. Et donc, il y a des noises qui sont essentiellement sous détection. Mais ici, on voit différents comportements. Donc, le détail initial est absente. Et le contraste de l'oscillation semble rester relativement présuré sur des noises de détection jusqu'à 10 milliseconds. Ok. Donc, pour comprendre ces observations, on peut retourner à la structure spatiale d'une clé que l'on expecte dans le régime de la plattice quand nous avons un insulator et des autres. Ok. Donc, en général, on espère que, pour des déchets larges, vous formez des faces insulators. On définit un numéro d'atome d'atome sur le site et des fructuations très petites. Et dans la présence d'un trappage harmonique, comme dans notre expériment, en général, on espère qu'il y a plusieurs faces de mod qui coexistent dans le même trappage. Donc, une situation typique pour nous est plottée ici. Donc, c'est une densité et c'est un X et un Y qui coordinate. Et on a un cor, un cor dense avec deux atomes par site. Ok. Ce qui est rendu par une chelle, si vous voulez, avec un atome par site seulement. Ok. Et donc maintenant, la chelle est basée correspondant juste au trappage de la plattice. Il y a un atome. Il ne peut pas tourner le sable. Donc, ce qu'on peut faire c'est absorber la photo à l'extérieur et puis performer des oscillations rabies sur cette transition. Maintenant, avec deux atomes par site pour le corps central ici, c'est un peu plus compliqué. Donc, à l'extérieur, en début, nous avons des atomes qui sont dans le grand état et avec des forces interactuelles UGG. Mais puis, absorber une photo, un atome peut être promos à E où les forces interactuelles en général seraient différentes. Donc, on le appelle UG. Et puis absorber une autre photo, vous avez les deux atomes qui sont dans le grand état et ils auraient également une différence d'interaction d'énergie en général. Je vous en referai le UEE maintenant. Mais maintenant, en ce cas, il y a aussi la possibilité que ces deux atomes puissent faire une collision inelastique et puis qu'ils dédient un autre état, basiquement, qui pique une très grande énergie et donc ils sont essentiellement lois du trappage. C'est un événement inelastique qui s'occupe. Donc, je l'ai écrit ici en déception, gamma EE. Et en principe, il y a peut-être une gamma EEG pour ce type de situation. Mais on le verra plus tard que c'est inévitable. Il y a peut-être une autre chose qu'il faut noter, c'est qu'ici, la force de la couche, omega L, est augmentée par un facteur de square root 2 comme opposed au cas du single atomes. Et c'est juste un conséquence du facteur que, depuis que vous avez deux atomes et qu'il y a des bosons, vous espérez une stimulation et un état de couche sur cette transition. Ok. Donc, maintenant, en revanche, sur cette couche, la façon pour interpréter ce très rapide détail ici, c'est simplement parce que cette force inévitable qui s'occupe. Donc, la couche W commence à faire des oscillations, mais elles aussi se déclenchent par ce mécanisme inévitable. Et après un moment, en même temps, la couche single s'occupe par des oscillations. Et donc, après un moment, la couche W a disparu. Et donc, vous obtenez un état de couche W ici où la oscillation persiste, ce qui est basiquement correspondant à une situation où vous avez emporté la couche W et que vous avez sauté avec un état de couche W dans votre système. Ok. Donc, en général, la couche W correspond à la proportion de l'état de couche W que vous avez dans votre système prior d'appliquer votre couche W. Ok. Et donc, c'est ce que nous pouvons rappeler ici. Donc, sorry, ce n'a pas appuyé très bien. Donc, c'est le nombre d'états. Donc, ici, on a 80 000 et ici, c'est 8 000, à peu près. Et les états sont les mesures pour plusieurs mesures d'expérimentation et de célébration pour celui-ci. Et c'est un modèle qui assume, d'abord, que nous préparons le système dans le état de couche W et puis qu'il y a quelques états occupés d'états occupés qui peuvent aussi s'occuper. Mais ils déchaînent très rapidement parce qu'il y a de l'expérimentation en G, essentiellement. Et donc, on assume que nous pouvons modeler notre système en considérant une alliabatic loading à 0 température et puis écrire l'état occupé. Et c'est la ligne solide que vous voyez ici qui déclare très bien les observations. Donc, ça nous donne confiance que nous comprenons la structure spatiale de l'état que nous travaillons avec. Et maintenant, nous avons utilisé cet état de couche W pour former une spectroscopie d'interaction des paramètres dans le système qui, à part d'un état grand, sont unknowns. Donc, j'ai mentionné plusieurs fois que nous avons cette collusion qui est basée en état occupé. J'ai mentionné que si vous voulez utiliser la langue de l'NMR, c'est basiquement l'équivalent à un état d'état occupé. Donc, il correspond à la température des populations d'états occupés. Et donc, ça montre la measurement purement avec l'état occupé dans l'état occupé. Et puis, vous voyez un état d'exponential qui permet d'extraire l'état occupé dans l'état occupé. C'est à peu près l'équivalent d'interaction dans le état grand. Donc, typiquement 9000 secondes minus 1. En de l'autre côté, c'est la préparation d'une mixture de l'état occupé donc 1 atomne d'état occupé dans l'état occupé. Et là, c'est le temps. Et ici, on ne peut pas résoudre aucun état occupé. Donc, ce état occupé c'est ce que nous aimerions mettre tous les atomnes dans l'état occupé. Donc, nous pouvons seulement mettre un état occupé sur Gamma GE et dire que c'est très petit et qu'on peut négligérer l'approximation sûre. Ok. Donc, juste un remarque que depuis que le coulis s'est performé avec un laser, ce n'est pas un éclat c'est un beam d'éclat. Et donc, il y a des variations spaciales ok, qui sont faibles mais qui ne sont pas totalement négligibles pour le plus grand état occupé que nous avons. Et donc, basiquement, vous espérez que le temps d'état occupé correspond à ceci, le temps d'état occupé plutôt que le temps d'état occupé correspond à ceci, nous serons à la courte de la radius donc la différence entre le coulis dans le centre et sur le bord de la courte. Et ça explique le différent de l'état occupé que nous observons pour large et bas le nombre d'états. Donc pour large je dois mentionner aussi que encore dans le langage de NMR c'est un T2 donc T2 parce que c'est seulement un état occupé parce qu'on est en mesure le nombre total de états mais si on est en mesure localement on devrait pouvoir expliquer que l'état dans le centre et sur le bord s'étend avec un état différent mais nous faisons un ensemble d'état occupé et donc parce que c'est un état d'état occupé et donc pour large le nombre d'états il y a 20 microns qui correspond à un état de 10 secondes qui est très close à l'état où nous observons l'état d'état par exemple dans cet état et donc pour le nombre d'états où il n'y a pas d'états c'est possible puis le nombre d'états c'est plus petit vous avez seulement l'état occupé le nombre d'états c'est plus petit 8 microns et ça correspond à l'état d'état occupé c'est-à-dire que dans le temps de 10 secondes nous explorons c'est négligeable et donc avec cette combinaison d'état d'état occupé et essentiellement d'état d'état occupé nous pouvons expliquer la différence entre les deux curves pour pour haut et pour bas le nombre d'états qui ont présenté précédemment ok oui et donc c'est correspond à la partie d'état d'état d'état de la physique qui s'est évolu maintenant il y a aussi des interactions élastiques qui sont descrivées par ce paramètre d'interaction donc UGG ceci est connu mais EG et UEE ne sont pas et donc pour mesurer ceci nous ferons une spectroscopie en utilisant notre habileté pour manipuler la transition mais maintenant dans le domaine de la fréquence par rapport à le domaine donc c'est ici ceci est la résonance pour un seul bâtiment basically et maintenant si vous faites des excitées où vous espérez très petit site avec deux bâtiments en E où basiquement vous espérez des résonances correspondant à la transition avec un bâtiment en E1 en G qui sera shiftée par UEE minus UGG simplement et donc par monitoring ce bâtiment on peut simplement déterminer les interactions shiftées UEEG minus UGG donc expérimentalement parce que les erreurs en particulier ce n'est pas facile pour distinguer ce que vous parlez mais je vais vous expérimenter les données ici où vous voyez une ligne qui est c'est le summe de deux contributions correspondant à ce bâtiment ici où c'est la résonance pour GG à EG donc on peut faire ça avec ce bâtiment que je disais précédemment avec un ou deux bâtiments et extracter les paramètres collégiales ici de ce bâtiment maintenant pour l'autre les paramètres collégiales donc l'interaction des bâtiments en 2E il pourrait être major et principal en regardant une transition de deux photons donc en faisant une excitation fortement pour que vous ne transfère de GG à EG mais le processus dominant pourrait devenir une transition de deux photons où vous allez directement de GG à EG par absorber deux photons de la laser et puis en ce cas vous espérez que le bâtiment ici qui est shifté par la quantité avec un facteur de deux ici qui reflète le facteur que c'est une transition de deux photons et pas une transition de deux photons ici alors les deux les sites de EG sont émitées avant que vous puissiez les mesures facilement mais vous pouvez aussi faire de l'assistance donc en ce cas ce que je vous montre ici c'est un numéro d'attente total ok comme fonction de détonation et donc si vous avez si vous drive le système sur la transition de l'attente et si vous populatez le state EG avec deux atomes en E alors vous prônez de l'assistance ok où tous les autres states qui peuvent être populés sont G avec deux atomes ou GG et EG avec deux atomes ceux qui n'ont pas d'attente seulement EG peut d'attente et donc si vous regardez le numéro d'attente total vous verrez une résonance d'attente ici qui sera centrée à la valeur UEE minus UGG sur la barbe de 2H que vous espérez pour les deux photons de résonance ok donc en faisant ces mesures c'est un data expérimental le numéro d'attente total en faisant ces mesures nous avons trouvé que la résonance la résonance expérimentale pour GG à EG ici en fait qui est quasiment coincée avec la résonance de single atomes qui est montée en bleu ou en red donc nous trouvons presque pas d'attente correspondant à UEE environnementale à UGG et donc ici je suis désolé les deux figures sont un peu d'attente donc nous trouvons que UEE est à peu près de 0,8 fois UGG et UEE est à peu près de 1,0 fois UGG ok et donc c'est un peu surprise parce que normalement vous espérez que quand il y a un très différent d'intérêts internaux comme ceci les lengths de cadringues n'ont pas de raisons pour être écrits mais donc il semble être probablement coincident ce n'est pas le cas pour les pièces fermes de l'intervième de tronche comme je le sais mais ici pour cette particularité d'autopie nous sommes très proches de l'un à l'autre ok et donc c'est aussi élevé mais cela a été élevé simultanément par l'influence de groupe avec les résultats finales très similaires à l'autre ok ok c'est normalement et donc je veux finir la parole par commenter sur le rôle de collisions inelastiques donc comme on l'a dit les collisions inelastiques quand vous avez deux atomes dans l'exide c'est assez grand c'est comparable à la force de l'interaction ce qui signifie que si deux atomes dans l'exide peuvent être populés le système ne va pas vivre très longtemps et il va être difficile de faire une sorte d'expérimentation avec d'autres très courtes mesures ok donc pourtant au moins on espère que nous pouvons relier sur les mécanismes si vous voulez ce qui est augmenté additionnellement par les interactions et qui supprèsent l'effectif loss dans ce système donc je vous remercie des valeurs typiques pour notre système et vous voyez que l'élément de tonnelage quand je sais que le tonnelage dans mon full lattice est petit comparé au U et au Gamma pour ces paramètres ok donc si je prends un modèle avec seulement 3 welles donc 2 dans l'exide 1 dans l'exide puis je vais avoir un tonnelage laser correspondant à ce J ici qui peut promouvoir l'atome de G et puis de retour de G donc ça fonctionne tant que il y a un atome si j'ai 2 maintenant il y aura un shift d'interaction pour les atomes en G et pour les atomes en G avec le correspondant de détail ok donc ce que ça veut dire c'est que c'est ce régime d'interaction et si je travaille dans le sub-space avec un particule qui sera renforcé par les強es interactions puis il y aura une sorte de blocage collisionnel qui préviendra les atomes pour absorber 2 photons et faire une paire double dans l'exide et donc ce mécanisme ce blocage correspond à une suppression de l'attente 4 dans cet effectif un sub-space encore qui est typiquement un scale de J2 que j'ai utilisé par either U2 ou Gamma2 ce qui est le plus grand dans notre cas ils sont comparables donc mais le résultat est que l'effectif de l'attente sera beaucoup plus petit que le de l'attente pour 2 atomes typiquement par un facteur de G2 sur U ce qui est un facteur de large suppression et ce qui signifie que l'attente sera aussi beaucoup plus petite que l'attente donc c'est le plus petit scale dans le problème et donc grâce à cet effectif qui a été observé avec les molécules et dans plusieurs autres systèmes donc je pense que il sera présent aussi dans nos cet effectif permet d'avoir de longues quantes de gaz dans les lattes optiques avec les couplings et d'avoir des expériences avec eux donc avec ça je vais arrêter et je vous remercie pour votre attention