 Allora, prima di tutto, voglio ringraziare i organizzatori per l'invitazione del tipo a questa conferenza, che mi ha dato l'opportunità di congratulare personalmente con Boris Alschouler, e è un grande piacere di farlo. La quale vi raccomando è stata in Catania, in nostro gruppo, con Pino Falci e Antonio D'Arigo. Parti dei risultati che vi presento sono ottenuti in collaborazione con Giuliano Benenti, Froncomo, Rosario Lofranco e Fronpa Lermo, e parte in collaborazione con l'esperimentale gruppo Paolo Mataloni e Fabio Sciarino in Rome. Ora, siamo riusciti del fatto che l'entenglemente spiede un piacere in informazioni quanti e applicazioni di comunicazione. Questo interessa, ovviamente, quanti algoritmi, ma anche la teleportazione, quanti danzi, codi, distribuzioni private e la reduzione di comunicazione. Ora, similare a quello che è successo con i nettori classici, i nettori quanti sono nuove con un grande potenziale per migliorare l'improvenzione. Questo è solo un scherzo, un scherzo del netto quanti, che consista di node quanti, dove l'informazione è generata, è processata e è scelta. Questi node quanti sono connecti con i cannelli quanti, che trasferono il stato quanti da una parte a l'altra e distribuono l'entengimento attraverso l'ultimo netto. Ora, presentemente, c'è un prospetto in cui diversi taschi possono essere implementati su diversi piatti, e uno prospetto consiste in usare l'avventaggio di l'ultimo netto e l'artificial in un scherzo di computazione di quanti, che è scelto qui. L'idea è usare l'ultimo netto con l'ultimo netto come memoria quanti, per ottenere operazione con l'ultimo netto artificial, che è attunabile, realizzando un tipo di unità di processazione quanti con l'output e l'interfazio fotonico. Ora, questo è, presentemente, un prospetto. Il punto è che l'entengimento è anche un risorse molto fragile, che dipende di arduo in trance noise source e questo è un problema in alte stages di computazione, quindi è un problema durante la generazione, durante il processo, durante il storico. Questo è successo in memoria quanti, che sono importanti, non solo per algoritmi quanti, ma anche per la comunicazione quanti, e, ovviamente, anche durante la distribuzione attraverso i canali di comunicazione noise. Ora, in un platform solito, il grosso di misura viene da materiali inerenti, noise sources, che ofteni hanno un spettrono che è struttato, ofteni 1 over F e low frequencies. In questo talk, vi presento come la tecnica di controllo quanti può essere usata per preservare l'entengimento in complex architecture nella presenza di 1 over F noise. Il main goal è di mostrare che l'entengimento può essere recuperato per dinamico decoupling attraverso localmente su ogni subsistema. Ci sono due parti in questa presentazione. Il primo è di concentrare l'entengimento di storia e vi presento un prototipo di l'architettura distributiva dove i nodi quanti sono attrati da noise classiche, non macofian noise. Vi presento come l'entengimento può essere usato per controllo local e vi proposo un'interpretazione di questi risultati in termini di correlazioni quanti che sono in un senso, che vedremo in la descrizione del sistema. Poi vi presento un esperimento perfumato in Rome in un set-up oloptico in cui vi ha detto che l'entengimento può essere recuperato per dinamico decoupling. Poi la seconda parte è di ottenere l'universale di Cubic Gate nel presso di un noise local e questo può essere ottenuto per usare il decoupling dinamico attenzionato localmente su ogni parte cubica del gate. Ma prima di tutto il noise 1 over f l'ho già visto che è un fenomeno obbligito che è stato in fronte di problemi non soliti per un tempo. L'universale è un fenomeno obbligito in molti sistemi e l'importanza del flasco magnetico in squids è riuscita al senso del 1980. Con l'interesse per i nanodivisi e per il loro potenziale lungo in computazione quanta informazione quanta è stato un lavoro molto grande che ha prima di tutto l'entrazione che sono i noise microscopici di un noise 1 over f e che è come può essere modificato a un certo punto. L'ultimo sviluppo in questo campo è stato summarizzato in questo review che ha la possibilità di collaborare con l'Urigal Perim e con Boris Salschuler che è stato un grande piacere per fare questo. E questo è un schizzo del noise 1 over f che è messo. Ora è un figlio illustrativo le linee sono la predicazione teoretica del behavior 1 over f con l'alpha vicino e tipicamente il comportamento è tra il minimo e il maximo cutoff Questi sono i dati tipici dell'esperimentale che sono usati in frequenze limitate possibili con tecniche di attenzione e varie variabili nel stesso punto per esempio il flux magnetico e il noise critical potrebbero displacere la differenza di noise 1 over f e potrebbero displacere questo comportamento in frequenze differenti. Tipicamente nel sistema operativo pomico o bianco excepto dal risultato che l'alpha ha rappresentato oggi fa. Consoggendo l'original noise 1 over f che realizzano un specific setup questo è solo un schizzo dei possibili noise sources in superconducting nano circuits dove uno può osservare l'alpha o critical current o il noise magnetico including a single slide all the possible noise sources but this is just a selection of some of the most ubiquitous in this kind of systems. These noise sources are called intrinsic noise sources they depend on the materials which are used in particular we have a charge noise which comes from charged impurities which are located either in the substrate where the device is built or inside the tunnel junction itself they can charge the object they produce a fluctuating polarization of the superconducting island here and they induce the phasing for this reason but on top of that also quasi particle tunnelings play a role trap mortises play a role electron spin diffusion could be another source of the phasing and there is of course more to come In addition to that as I mentioned there are noise sources which behave which give a homic or white noise in the power spectrum and these are usually coming from the electromagnetic environment where the device is operated which are needed to control and to manipulate Now the focus of this presentation will not be on noise sources but rather on the effect of 1 over f noise and one possible way to describe the effect of 1 over f noise is sketched here in the case of a qubit here by the poly, described by the poly matrix sigma in the presence of noise acting along for instance the sigma z direction Now the issue is that 1 over f noise can be treated as a classical stochastic drive which can be treated in the adiabatic approximation valid of course if the high frequency cutoff of the noise is lower than the typical system operating frequency and 4 times shorter than the system relaxation time Now in this scheme the problem evolution is expressed in terms of the instantaneous eigen states of the system which depend on the noise realization and the effect of the noise enters also in the instantaneous eigen states and in the instantaneous eigen values In order to describe the system we need to average over all the realization of the stochastic process with this path integral with the pre-factor here which depends on the specific measurement protocol of the operation we perform on the system and on a joint probability distribution function of the stochastic process The effect of modification of the instantaneous eigen state by the noise is included in this contribution here which is a transverse factor whereas the effect of fluctuation of the eigen values is included in this contribution here these are the eigen splittings and we can call it longitudinal contribution Now since actually phase fluctuations accumulating in time these are believed to be the most dangerous effect coming from one word of noise treated in this adiabatic approximation so one is legitimate to perform what is called the longitudinal approximation which simply amounts to include the effort all in the noise only in the fluctuations of the instantaneous eigen splittings These are the structure of the reduced density matrix element e in realtà uno può fare una rapproximazione più semplice che potrebbe capturare molte observazioni esperimentali che consistono in replicare la stochastic noise x of t con un valore iniziale di questo stochastic processo una ripetizione di ripetizione del protoco che è perfumato Questo fisicamente descrive un effetto che è totalmente analogo e in questo caso la stochasticità giusta per un intero ordinario Con questa funzione di probabilità in una situazione in cui il teorema del centro limitato può diventare una forma con la variante sigma che entra l'amplitudine di l'1 over f Durante l'anno c'è stato un progresso che ha avuto un progresso di riduzione di l'effetto di l'1 over f e questo è stato basato su una strada di strada su una strada c'è un ingegnario e per esempio il circuito di l'architettura è in questo perspetto L'altra strada è per rendere il sistema operato a pochi punti optimali dove il sistema è basicamente la condizione di operazione di riduzione di l'intensità e di riduzione di l'effetto di l'1 over f e questo può essere illustrato da questo semplice slide con l'amiltonia lungo la sigma z attivata da una noia che è transversa con il rispetto alla sigma z Under questa condizione la proximazione statipata che ho introdotto ha ridurito un elemento densitimetrico un coherenzio che è algebricato con l'unico parametro relato a noia che è questa variante e in realtà questo semplice algebricato è rimasto iniziale in Quantronium che a quel momento era uno dei circuiti più perfettivi e poi anche in differenti set-ups Perchè è questo comportamento optimale? Perchè se vediamo una situazione completamente opposita dove la noia è lunga e quindi una lunga sigma z l'effetto della noia di frequenza è di induciere un decay che è certamente molto meglio di un decay algebricato e questo è quello che è successo con la lungitudinale o il noio di defesa Questi strategi sono bascali strategi di stabilizzazione su di questo anche la coppina dinamica è stata usata come strategia per ridurre l'effetto della noia di frequenza è bascali inspirato nella idea di coppina dinamica e quindi potremmo scegliere l'effetto che è accumulato prima è effettivamente cancelato durante l'evoluzione F, dopo la lungitudinale Urigalperin ha illustrato già l'idea principale qui è un sketch in caso delle due lungitudini supponiamo che abbiamo un cubito con la noia transversa e poi immagino che il sistema si sviluppa nella presenza di noia poi abbiamo un pulso e un pulso di noia instantaneo lungo la direzione Z perpendicola con il rispetto all'interazione del sistema poi c'è un secondo tempo l'evoluzione frega e poi un secondo pulso l'effetto delle due pulsi è in realtà per riferire il signo dell'interazione del sistema che è stato sketchato per un caso semplice dove la noia è stata totalmente statica e è facile vedere che una sequenza di pulsi basicamente canzola la noia classica e la frequenza è più piccola di l'interazione tra le pulsi a tempo da Delta T se appassiamo una sequenza di pulsi epidissimi le pulsi epidissime e l'evoluzione che è aspettata per eliminare la noia della frequenza più piccola di 1 over Delta T ma per un lungo tempo 2N Delta T la limitata Delta T va in 2,0 dove l'effettiva miltonia è completamente riferita della interazione del sistema ma questo è il limitato indial ora è stato proposto che le pulsi epidissime sceglie un'idea di generalizzazione di una sequenza dinamica che consista di pulsi along the y-direction e l'idea behind questa sequenza è scelta questa è la noia in presenza della noia pura in questo caso con l'effetto gamma dipende del numero applicato e può essere scritto in questa forma questo è il spazio della noia questa è una funzione di filtro che dipende del numero applicato e in questa sequenza l'idea è di scegliere il tempo di pulsi in una modo in cui i primi derivativi di questa funzione di filtro in zero frequenza sono all'interno questo già questa ricetta per il tempo di pulsi e questa strategia è in grado di ridurre l'effetto di l'effetto di noia ega per il tn ora, per l'altro altre sequenze sono considerate che sono ottimizzate o under due condizioni le qualsiasi che considereranno le sequenze di carpacel e le sequenze di Maibungil che sono scelte in questo modo che sono imparate in questo modo per esempio insieme a queste sequenze le qualsiasi sequenze sono proposte questa è una lista di referenze che per sicuro non è completamente epologizzata ma solo per dire che il filo è abbastanza brutto da un punto di vista di circuiti supercondatti la fessibilità di dinamica, di coppia 1 over f for random telegraph la noia è stata imparata in differenti set-ups e per alcuni istanzi anche per l'entendimento qui il punto di nostro lavoro è di mostrare come può essere fatto per usare le operazioni locali e in order a capire cosa succede per esempio, in alcuni casi consideriamo questo semplice esempio Assumiamo che abbiamo due qualsiasi che inizialmente si preparano in un stato entangliato e poi sono decattivi quindi sono frigliati una noia classica di friglia cosa succede se eseguiamo l'entendimento per esempio l'entendimento della formazione è una funzione di tempo nella presenza di una noia friglia cosa che chiamo statica è l'entendimento della formazione in tempo questa è diventata da questo red-curve cosa succede se applico un'altra pipalda qui è basicalmente fare lo stesso lavoro che ho discutito per le due palzini che basicalmente cambia il signo della interaczione di sistema in questo caso in una interaczione pura il risultato è che l'entendimento recupera dopo un tempo che è il tempo di evoluzione quindi dopo un tempo è corrispondente allo stesso tempo l'efficienza del recupero la noia marcoffiana è la noia con un recupero completamente nel caso della noia statica e con il recupero partiale dove il tempo di correlazione di noia decresce il risultato fisico per questo effetto in questo caso è molto semplice in questo caso le palzine locali si applicano in questo caso considerando la noia solo una di le due cubi e le palzine solo una di le due cubi quindi le palzine di cubi hanno l'evoluzione e la coerenza e poi per questo motivo l'entendimento tra le due cubi è recuperato con l'efficienza dipende del tempo di correlazione di noia quindi la palzina è molto semplice ma provate a riferire questo semplice risultato in una differenza terminologia che ha un'implicazione quando guarda questo risultato da un punto di vista di informazione quantum quindi la palzina è il seguito quando abbiamo l'evoluzione quando abbiamo l'evoluzione abbiamo l'accesso a riferire le macerie di densità che in generale è espressa in termini di evoluzione pure state con alcuna probabilità ma l'essere è che in principio questa composizione può essere done in un numero infinito di mani ora se abbiamo l'accesso solo per le macerie di densità possiamo solo calcolare l'entendimento di l'esercito che è definito qui è una quantifiera di entendimento che semplicemente reduce l'entendimento di l'entendimento di pure state quindi tipicamente se il sistema si prepara in un entendimento e si fa evoluzione sotto la presenza di no questo entendimento è in tempo ma se una specifica composizione fisica è riuscita significa che sappiamo che l'esercito quantum o le state pure e probabilità poi se possiamo tagliare un grande membro dell'esercito e sapere il suo state è possibile distruttore l'entendimento di l'esercito quantum per usare il controllo local e la comunicazione classica l'entendimento di l'esercito quantum è definito in questo modo dove l'entendimento quantifica l'esercito pure state ora la differenza tra questi due quanti è se una funzione generica mescolare l'entendimento è positiva significa che la differenza tra questi due quanti è sempre una quantità positiva e questa quantità in realtà ha un significato fisico perché basicamente descrive l'entendimento che non possiamo esplorare come risorse semplicemente perché abbiamo un sorteo classico classico in cui state dell'esercito che parliamo questo quando questa informazione è recuperata in qualche modo questo entendimento può essere recuperato e questo può essere fatto senza operazioni locali ora questo gioco in nostro semplice esempio è semplicemente capito e possiamo vedere questo in questo modo abbiamo il nostro sistema dove il qubit è esattato da un luogo local immagino che questo è un luogo molto low-frequency nella limitazione che consideriamo l'approximazione statipata dove l'esercito è la variabile di grossi con varianti sigma squaredi ora cosa succede in questo caso che il sistema è sempre in un maximale entendimento state durante l'esercito e l'evoluzione di tempo basicamente con la fase che è questo x che non siamo attenti quindi questo significa che abbiamo l'esercito della metrizia densa e in questo esercito del sistema state in questo modo l'entendimento dell'esercito per esempio in tempo che è l'esercito della nostra luce della nostra città classica in questa fase lo che il luogo local in realtà ha è per ottenere l'informazione classica in questa fase se la dinamica non è marcoffiana e la risposta perché questo può passare è che l'entendimento è sempre nel sistema significa che abbiamo una specifica fiscale la composizione del sistema all'esercito è la realizzazione statica dell'esercito e l'esercito è questa probabilità per l'esercito quindi l'entendimento dell'esercito perché il sistema in tempo in tempo in un stato entendente è sempre uguale a uno è questo qui quindi questo significa che durante l'esercito da un tempo in tempo c'è un entendimento che è dentro il sistema ma è indietro perché è un punto del nostro lungo il knowledge classico nel fase del sistema cosa che la fiscale fa è provare questa informazione e ci ha permesso di recuperare quindi i risultati originali che ho mostrato i miei slide possono essere risparate per semplicemente dire che dopo il fase c'è una flora di informazione classica nel fase del sistema in cui l'environmento ha acquerto durante l'esercito prima del fase e questo permette per recuperare l'entendimento che è in questo senso in questo sistema se apprezziamo una sequenza di falsi in un periodo dinamico di sequenza calplina sequenza abbiamo un grande recupero di entendimento i risultati entendimentali ora questo risultato è stato realizzato anche in questo esperimento che abbiamo fatto in collaborazione con la gruppa di Roma qui i due cubi sono la polarizzazione di cubi T e cubi P che può essere l'horizontale o verticale e il sistema è iniziale preparato in un entendimento freddo di spontaneo parametro di la sorsa di converso poi cubi T evolverà è direttamente mescolata mentre cubi B soffre dalla interaczione con l'environmento e questo environnemento in questo caso è basicamente simulato e è simulato da fare cubi B interaccia con una stromboscopica a tk con i ritardi di cristal liquido questo che si effetti è basicamente per introduire a cubi B una feta feta key k questa feta dipende alla voltage applicata alla ritardia di cristal liquido quindi in questo esperimento è qualcosa che possiamo controllare ma che può creare una feta che è imparata in attimo 0 e pi ora in order to have really a stochastic process what is done is then n sequence of pulses of faces they only have four liquid crystal retarders so they generate n sequences of these four faces in such a way that this key k these variables are Gaussian random variables with some degree of correlation which is given by this parameter mu meaning a non macofian dynamics equal to one in the case of complete non macofianti now this experiment consists in three parts in the first part this system is led to freely evolve so we have an uncontrolled dynamics in this case we are perfectly aware of the quantum ensemble of the system which can be expressed in this form this states nu k1 kk a step k of the procedure so at time tk if you wish are always given by a fully entangled state where only the face of photon B has been modified by going through the liquid crystal retarders now what happens in this case is that the entanglement of the the very very the average entanglement of the ensemble is always one since the system is in a fully entangled state but if we evaluate the entanglement of the density matrix described in the system we have a decay and this is signaled by the fact that the entanglement of formation look only at the black point decay in time these steps correspond to time evolution of the system so we have a decay in time those are the experimental point lines are the theoretical prediction in continuous line is for a pure maximum entangled state whereas the dashed lines correspond to a source of error which is a non perfect fully entangled state at the preparation stage but you clearly see this decay now this is the first part of the experiment the second part of the experiment consist in compensating the phase since in this case the environment is simulated this is possible and how can we do we can simply choose the phase of the last liquid crystal retarder equal to minus the sum of the phases in the steps before in all the steps before so what happens in this case is that the entanglement what happens in this case is shown here by the blue points so at the last step a compensating phase is given and the result is to have an entanglement which is almost equal to the one which was present initially the meaning of this part of the experiment is to be sure that entanglement degradation under this experimental condition is only due to the lack of classical knowledge on the system phase which has acquired during the evolution the last part of the experiment consist in applying an equipulse and the equipulse is applied at midway of this evolution and it basically consists to a local bit flip a step K of the procedure the local bit flip on Q bit B changes this was a V becomes H this was H becomes B and in such a way that the state of the system after the application of the second of this equipulse it's basically given by this again fully entangled state but with a phase which has a different sign with respect to the phases which have been acquired before the result of this operation is that we have in the case of totally correlated noise almost completely recovered almost complete recovery of entanglement at time 4 step 4 of this procedure the degree of recovery depends on the degree of nonmarcofian dynamics if you want and as long as this mu becomes smaller you see that the amount of entanglement recovered decreases this is a proof in this experimental optical setup of the possibility of achieving on demand recovery of entanglement through a local operation when the environment is classical and nonmarcofian and the pulse play in the role of the local operation which gives us the classical information on the system phase so this is the first part of my presentation in the second part I would like to address the issue of the possibility of achieving an universal high fidelity to cubic gate in a superconducting nanocircuit by local dynamical decoupling acting on the two gates on the two qubits so locally in this sense c'è l'impasto di applicare le pulsi durante l'operazione di gate quindi c'è una strategia di coppia di computazione e ci considererà differenti le sequenze di coppia quindi l'idea è la seguenza ad esempio abbiamo due qubits qubits 1 e qubits 2 queste due sono risonate e ci sono coppia di coppia transversa quindi via sigma x questo è il strato livello del sistema in coppia la coppia tra le due remove la degenerazione e genera cosa che si chiama sub-space in questo sub-space è semplice se il sistema è preparato in un stato fattorizzato l'evoluzione fritta in un momento che scala con l'inverse di la coppia tra le qubits e realizza cosa chiamata operazione di squarrute l'interazione in questo caso è su quando le qubits sono risonate quando l'interazione è effettivamente quando le due qubits sono risonate consideriamo il caso dove ogni qubit è attivato da un luogo transversa x1 e x2 accadendo su sigma x quindi i qubits sono operati a un punto optimale che è quello che uno vuole fare perché se i qubits erano decattivi uno avrebbe un decay algebrale invece di un decay esponential quindi i qubits sono a punto optimale e quello che dobbiamo è applicare locali pulsi discriviti da un luogo e un luogo accadendo su due qubits in un modo simultaneo queste sono applicate simultaneamente su due qubits durante l'operazione di tutta l'interazione quindi in un momento in cui scalano con l'inverse di la coppia e consideriamo la periodica, l'inverse di la coppia e le sequenze di coppia dinamiche l'approche che usiamo è semplice, è simile a quello che ho descrivito prima consideriamo il caso semplice di due sequenze simultaneamente su due qubits l'idea è semplice, abbiamo un propagatore qui con le quittore che corrispondono a l'action di le sequenze simultaneamente su due qubits il propagatore può essere expandito per un deltatismo un effettivo amiltoniano e questo effettivo amiltoniano dipende alla direzione dei pulsi per i pulsi l'effettivo amiltoniano è il due quittore amiltoniano senza la noia per i pulsi Pi y anche le tre quittore amiltoniane sono ammitate ma l'interazione tra le due quittore è la nostra e questo è abbastanza, se prepariamo il sistema in effettuazione che è in effettuazione è il tempo del delta T è l'interazione in tempo l'approche che usiamo è sia in numerica e in analitica usiamo un approccio numerico che consista in la soluzione della questione di Schrodinger per le quittore di due quittore nel presso di uno di F nois e usiamo risultati in la approximazione adiabatica e la longitudinale quasi statica e l'espansione di Magnus tutti questi passaggi evaluiamo l'errore gait che è definita per la formula 1- la fidelità del stato finale che è quello che vorremmo accedere per la noia statica si tratta di questa semplice forma e per fare l'espansione di Magnus otteniamo un effettivo amiltoniano che descrive l'effetto della noia di tempo t proviamo a vedere come questo effettivo amiltoniano che si tratta di questo effettivo amiltoniano nel caso del periodo dinamico e per le due case di Pi z e Pi y palzini per Pi z palzini vediamo il cappello cubico amiltoniano il cappello cubico amiltoniano che abbiamo già visto e anche i termini di noia hanno anche i contributori transversi quindi Sigma y che sono lineari in Delta t e lineari in la noia e la lungitudine alquadratica contributori quindi per la Sigma z dipende di alquadratica in x e alquadratica in Delta t questo è valido provando il numero di palzini che è più grande di una razione che scala con la razione tra il cappello cubico per Pi y palzini il termine effettivo amiltoniano è solo la termina interaccia che abbiamo visto prima ma il termine di noia consista di due parti una parte che non dipende del noio ma dipende di Delta t che rappresentano i termini di noia proporzionali al tempo intervallo tra i palzini e alcuni termini di noia e questi termini di noia sono proporzionali al Delta t² quindi questo ci dice che non è semplicemente facile capire quali tipo di palzini potrebbero dare il migliore dinamico di calcolazione quindi abbiamo bisogno di vedere cosa ci viene da nostra calcolazione nei risultati che presentiamo consideriamo le noie esperimentali o le noie del flux che hanno stato detectate ma queste sono mesurate per la stessa gruppe la peculiarità è che in due esperimenti si tratta di una fb con la stessa loppa ma in alcune frecunze differente qui sono molte frecunze qui hanno grandi frecunze quindi il risultato è che abbiamo un noio che ha questa amplitudine espressa in questi uniti estendendo tra i 1 Hz e i 10 MHz che è quello che sta passando accanto a queste mesurazioni in queste due differenze nel risultato di questa analisi vediamo l'esercito di Paisi Palsi e compariamo l'effetto per la periodica, il carparcel e l'uric dinamico di calcolazione questa è l'espressione dell'errore del gait per un grande numero di Palsi ma prima di andare a questo vediamo cosa è successo per un piccolo numero di Palsi sotto questa condizione questa è l'errore del gait come funzione del numero di Palsi quindi n equals 0 è il gait senza alcune Palsi applicazioni questo è l'errore che vediamo senza fare alcun dinamico di calcolazione qui vediamo il numero di Palsi che vediamo e vediamo che per un piccolo numero di Palsi abbiamo un errore che è più grande che l'errore che vediamo nel presso di 1 over f e questo è un comportamento anti-asino un comportamento anti-asino che è già previsto nel livello single qubit per ottenere un'improvementa bisogna applicare un grande numero di Palsi dove questa espressione analitica si descrive con le apparelle e vediamo qui che abbiamo una differenza dipendente di potere con l'effetto più forte che viene da l'errore dinamico di calcolazione che è display qui ma quello che è più piccolo dell'errore dinamico di calcolazione l'errore dipende di sigma4 è una differenza per cosa è passata per PdD e Carparcell dove l'errore scelga con sigma squaredo la risposta per questo comportamento è intensa per la sequenza di calcolazione dinamica che è disegnata per ridurre l'effetto più forte di calcolazione di calcolazione di calcolazione quindi questa dipendenza di sigma4 è un po' di attenzione due alle statistiche del processo e naturalmente per essere più confidenti in questo abbiamo fatto questa comparazione abbiamo comparato l'errore dinamico di calcolazione di calcolazione e di sequenza in due casi dove abbiamo una nuova nuova una nuova telegraph nuova che è stato generato in un modo in cui hanno le stesse stesse secondi di calcolazione con le stesse stesse in varie zero di calcolazione uguale di calcolazione seconda di calcolazione ma, ovviamente, differentiate le statistiche di calcolazione di calcolazione e quello che vediamo è che questo risultato è per la nuova nuova lucia dotta per la nuova telegraph nuova e i colori corrispondono a due vari vari delle determinazioni seconda di calcolazione spesso dagli vari di nuova nuova e quello che vediamo qui è che per un numero di palzoni applicati dove lo dinamico cochene inoltre è più brutto della evoluzione le3 basica abbiamo il stesso risultato per la nuova e per la nuova il noise random telegraph, ma questa è un'indicazione di il fatto che la procedura non funziona e le statistiche secondate posizionano il ruolo, ma quando la procedura funziona, il effetto della statistica seconda è stato cancellato e lo che rimane è un effetto due alle statistiche fortale del processo, che è diverso da due processi e per questo motivo abbiamo un diverso comportamento rispetto a che la sigmata sia la stessa per le due casi e l'ultima con il noise random telegraph. In attimo a questo, l'indicazione di un'indicazione è diversa per le due processi. Quindi questo ci dice qualcosa di quello che sta passando per l'UDD. Poi abbiamo guardato cosa sta passando per i pulsi Pi Y e questa è una comparazione in grado per i pulsi Pi Y e in grado per i pulsi Pi Z per le tre procedure. Il summaro di cosa che sta passando può essere visto in questo modo. Abbiamo due regime. Abbiamo un regimo con un piccolo numero di pulsi, e un regimo in un regimo in un regimo asymptotico. Per un piccolo numero di pulsi di applicazione abbiamo visto che per i pulsi Pi Y invece di avere un maximo, abbiamo un minimo. Quindi abbiamo removedo l'effetto anti-isino che è una buona nuova. Se usiamo l'indicazione di un car parcelli o l'indicazione dinamica, per l'indicazione dinamica, l'indicazione dinamica, c'è ancora alcun anti-isino. Se guardiamo al regime asymptotico, cosa osserviamo in questo caso è che abbiamo in tutti i casi un errore in cui scalano con il sigma squaredo. Quindi questi punti sono il fatto che abbiamo per i pulsi Pi Y un effetto statistico per tutte le sequenze. L'effetto di power law è, ovviamente, sequenze specifici. Quindi il messaggio di questa parte che è solo l'effetto di uno di noi è che abbiamo un grande miglior improvements per una piccola o intermedia numero di pulsi per i pulsi Pi Y e applicato al tempo di Eurig. Ma per un grande numero di pulsi Pi Z i pulsi Pi Z sono più buoni per un grande numero di pulsi applicati i pulsi Pi Z sono più buoni e questo è un effetto statistico. Ma se ora compariamo l'Eurig con la sequenza di Carl Parcell-Maibungheil vediamo che non vediamo molte differenze. Quindi il messaggio è che il Carl Parcell-Maibungheil sembra essere il miglior compromesso tra il periodico e il dinamico aerodinamico nel senso che, indipendentemente di un numero di pulsi applicati è che è un miglior improvements con il rispetto all'evoluzione senza qualsiasi pulsi. L'ultimo punto che vorrei mencionare è l'effetto che, in esperimenti, non avevamo solo l'unica frequenza bassa e non avevamo solo l'unica frequenza bassa a piccole frequenze, ma l'ultimo dettaglio dell'unica frequenza bassa può essere un cutoff di frequenza più alto. Quindi, ora facciamo l'analisi. Consideriamo l'effetto di fluctuazioni con l'unica frequenza bassa ma con l'incresione di valore di il cutoff di frequenza più alto di l'unica. L'unica frequenza bassa corrisponde all'unica frequenza più alto. Se guardiamo queste 6 figure allo stesso tempo in un snapshot immediatamente vediamo che in tutti i casi abbiamo differenze. Quindi, il preso dell'unica frequenza bassa a un certo punto spolverà l'efficienza del procedimento dinamico ma, ovviamente, non siamo riusciti, quindi il messaggio è, in ogni caso, riusciti, perché vediamo che per Pi y UDD e Carpar cell abbiamo sempre un comportamento antizino negligibile e abbiamo un minimo invece di avere un maximo quindi non abbiamo un comportamento antizino abbiamo un fast power low decay con N anche se con una sensibilità per i componenti di nuova frequenza e possiamo se vuoi un figure che ci dice che possiamo aspettare in un esperimento che è la seguenza con la figure di nuova esperimentale vediamo che con Pi y UDD, o Carpar cell Mai Bungil per un piccolo numero di pulsi applicati cioè 4 o 5 pulsi applicati che è un piccolo numero di pulsi possiamo ottenere due ordini di aumentazione un francese di un'ordina di nuova che è realmente fortemente alto accanto a cosa è cotta presentemente quindi questa è una messa positiva il possibile limitazione viene da le tasse di ripetizione che è qualcosa che deve essere controllo quindi il risultato finito viene da un tradeoff entre l'efficiencia cioè il ruolo il sbolo del gioco e la capacità di applicare i palzi frequenti. Questo è tutto quello che volevo dire. Questo è un summaro dei risultati. In questa presentazione, there are basically two parts. One concerning entanglement storage, this possibility to achieve it by local control and a possible interpretation in terms of hidden quantum correlation. A second part concerning the possibility to achieve high fidelity universal to cubic gate with superconducting qubits, each operating at the optimal point and by acting locally on each qubit. There is of course room for improvement. There are some articles where this has been published and I thank you for your attention and take the chance again to wish all the best to Boris. Thank you.