 Merci à l'organisateur pour l'invitation à ceci. C'est un très bon travail. C'est mon premier temps ici. Je suis très heureux d'être ici. Après le bon travail de Nigel, je vais maintenant concentrer sur le transport de la cuperette d'overdapte. Je suis aussi de l'application de l'application de High Magnetic Field et, comme Nigel m'a déjà expliqué, nous utilisons le field magnétique pour dégager la conductivité supérieure à la température et la transporte de mesure à la température de dégager la conductivité supérieure. Ce travail que je vais présenter a été fait en collaboration avec le groupe de Fluidlifer dans Sherbrooke. Le joueur de ce cours est l'étudiant de Louis-Annelle Le Gros. La sample a été présente par différents groupes à l'LPS, en particulier Ellen Raffy, pour le Bsmut 2212 que je vais présenter, mais aussi Patrick Fournier pour le PSCO ElectronDrop Cupret. Nigel a déjà fait une très bonne introduction sur le point de compte critique. Je ne vais pas prendre beaucoup de temps sur ça. C'est ce fameux phase diagramme de température. Le paramètre de dégager la conductivité supérieure peut être dégager la conductivité supérieure. Vous commencez avec la phase de compte de modèles. Quand vous appliquez ce paramètre de dégager la conductivité supérieure, cette phase de modèles appartient à un point de compte critique. Nigel a déjà fait un highlight. A ce point de compte critique, la résistivité peut être lignée à la température très basée. Un autre remarque du point de compte critique est la dégager la température de log1overt, qui est spécifique à la température très basée. Ce qui a été le premier discoverant et qui a été pointu en att 401 fermions coir, SIAM Copper 6. Et donc, sans cette substitution, SIAM Copper 6 montre une belle résistivité de la résistivité en très basée température, mais ce que vous avez pu se mettre en AIDS, en orange, vous voyez ça, une emergence d'onde en théoromignon et si vous mesurez la résitivité dans une température très haute, vous voyez que la résitivité reste lente dans quelque chose comme 10 millikalibres. Comme pointé par Inagel, ceci a été vu maintenant dans beaucoup d'autres systèmes. Ici, je vous montre un exemple d'organismes superconducteurs, TMTF2-PF6, et le paramètre ici est la pression, à 0 pression, donc ce compound est dans un state de vitesse de vitesse de température et quand vous appuyez à la pression vous voyez que la température de la vitesse de vitesse de vitesse diminue et là, à la point où la vitesse de vitesse de vitesse s'éteint, vous voyez l'émergence de la superconductivité et quand vous appuyez à un effet magnétique pour détruire la superconductivité vous voyez que vous avez un bon terme en ligne dans une très haute température. Cela a déjà été discuté par Nigel, donc cela a aussi été passé dans la famille de Tintine et je ne vais pas revenir ici. Ok, alors qu'est-ce qu'il s'agit de la pub? Alors je vais concentrer sur les deux côtés de la phase diagramme pour que vous puissiez adopter le système à l'élection de l'élection. Et ici j'ai choisi cette phase diagramme où les parents et les compagnies pour les deux familles sont plus insulés tard. Et donc le belief qu'il faut dire que pour la compagnie électronique, l'interaction envers la pub est plus petite qu'envers la compagnie électronique. Et la physique de la compagnie électronique peut être bien entendue avec un point critique quantum désigné par un ordre magnétique antiféromagnétique. En fait, le ordre magnétique antiféromagnétique avec quelque chose comme 12%, mais vous avez une forte corrélation anti-fueur magnétique qui persiste et le point de contume critique est à peu près 17%. Sur l'autre côté, vous voyez que l'ordre anti-fueur magnétique s'étend à un range plus petit, quelque chose comme 5%. La TCE peut être beaucoup plus haute, donc ici je vois ce phasogramme TCE pour LSAO pour YBCO et Mercury, donc la TCE est beaucoup plus haute. Mais la différence entre les deux familles est vraiment la présence de cette phase de polygap que l'on a discuté dans l'année précédente. Cette phase de polygap est caractérisée par la suppression de la densité du state à la pointe anti-nodal de la zone brillante. C'est aussi visible par le measurement NMR, donc la densité de la densité de la densité et vous voyez qu'à TSTAR, vous voyez un grand bloc de la densité de la densité, ce qui signifie que nous perdons la densité de la densité quand nous entrons dans cette phase de polygap. Donc si la phase de polygap est liée à l'insulateur d'adopter ou avec une phase avec un paramètre distinct de l'ordre, c'est toujours une question à l'entraînement. Mais ici je vais concentrer sur l'adopteur d'adopteur de la phase agro. En particulier pour l'adopteur d'adopteur. C'est à dire que je vais vous montrer des résultats sur cette pointe de polygap sur cette phase de polygap. Et comme je l'ai déjà dit, nous savons que pour un sample non-superconductant ici, la résistivité est pure de T². L'une des premières marques de résistivité de l'adopteur de l'adopteur de la phase agro de la phase agro par la phase de polygap en 1990, où la résistivité de l'adopteur de l'adopteur de l'adopteur de la phase agro est très basé. Donc pour un sample avec un tc très basé, et comme vous pouvez le voir, avec 700 Kelvin, il y a une belle résistivité de l'adopteur de l'adopteur de l'adopteur de la phase agro. Si vous voulez l'expliquer, parce que je vais parler et mettre un numéro sur la magnitude du tc de l'adopteur de l'adopteur de la phase agro, de l'ordre d'une centimètre de centimètre par Kelvin square. Et je vais renormaliser cette coïnstitiation par une distance interplanée pour pouvoir comparer le nombre entre les familles différentes. Donc si vous faites ça, vous trouverez que A1 square pour cette compounde est de l'ordre de 8 homes par Kelvin. Un autre système où la résistivité télénérale a été highlight est la compounde LSAO de neodyme. Donc dans ce système, le Pistar est à peu près de 23 %. Et si vous mesurez la résistivité par supprétation de course de superconductivité à haute température à 24 %, vous voyez que la résistivité reste linaire dans une très haute température. Mais dès que vous portez le Pistar et que vous mesurez à 20 %, vous voyez qu'il y a un upturn de la résistivité qui a été attribué par l'entraînement du Sodegap. Donc si vous regardez à l'attention de la sample de 24 % vous entrez avec A1 square coefficient de l'ordre de 7.4 homes per Kelvin. Donc très similaire à la sample BISMU 2201. Le Sodegap est déjà présenté en LSAO. Donc c'est des mesures que nous performons ensemble dans le Toulouse, dans le Pulsefield. Et, encore plus, le Pulsefield, donc un haut magnétique pour accéder à un grand état par la compétition de superconductivité. Donc ici, je vous montre une série de curves de résistance magnétiques de la haute température vers la haute température vers la haute température. Et si vous portez la résistivité vers la haute température, donc ceci est shown ici sur cette place, la haute température vers la haute température. Donc la haute température correspond à la valeur de la résistivité à 40 ha de Tesla. Vous voyez que la résistivité reste linéaire dans la haute température. Maintenant, si vous reposez la résistance magnétique, assuming que la résistance magnétique est H square, vous voyez, donc ceci est la haute température ici. Vous voyez que la résistivité persiste encore. Donc c'est assez parallèle à la haute température, mais ça prolongera la haute température vers la haute température. Donc, encore une fois, si vous voulez mettre un nombre sur le slope, vous trouverez une haute température vers la haute température vers la haute température vers la haute température. Donc, comme un show, nous performons un measurement à différents niveaux de blocage. Donc, c'est un measurement à non-superconducting sample, où vous voyez la haute température coefficient. Et dès que vous croise la pointe critique pour la superconductivité, quand la sample devient superconducteur, nous observons la haute température dans la résistivité. Et autour de l'optimal doping, et près de la piste, donc la résistivité est purement linéaire à très haute température. Donc, ici, je vous montre cette température vers la haute température vers la haute température. Donc, c'est un bloc de l'exponent de la résistivité, la haute, la minue, et vous voyez qu'il y a des fans, aussi de la résistivité. Mais la résistivité à haute température s'étend à un grand range de doping. Et c'est en contraste à ce que l'on a vu et la mesure dans le système de compétition de la compétition de la compétition de la compétition de la résistivité, où vous pouvez voir que la résistivité persiste dans la haute température seulement à la pointe de la résistivité. Et ici, je vous montre l'exemple de l'Heterabium-Rodium-2. En tout cas, si vous regardez le bloc de la résistivité vers la doping, vous pouvez voir que le bloc augmente par le bloc de la résistivité. C'est-à-dire que quand vous approchez de la pointe critique de l'Heterabium-Rodium-2, le bloc de la résistivité augmente. Je vais maintenant passer à la compétition de l'Heterabium-2. Et ici, je vous montre l'exemple de l'Heterabium-2. La résistivité vers la haute température mesure à 15 T, donc pour cette compétition, donc la compétition de la résistivité est plus petite que pour la compétition de l'Heterabium-2. Et vous voyez qu'il y a une belle résistivité de l'heterabium-2 qui, en fait, persiste jusqu'à une très haute température que l'on a prévu par Patrick Fourny. Si vous regardez le bloc, vous pouvez immédiatement voir que le bloc de la résistivité est beaucoup plus petit que pour la compétition de l'Heterabium-2. C'est quelque chose comme 1,7 Ohm par Kelvin. Mais la même compétition que pour l'Heterabium-2 arrive, c'est-à-dire que quand vous approchez, quand vous décrisez le bloc, vous voyez que le bloc de la résistivité de l'heterabium-2 augmente. Ok, donc nous allons poser des questions et essayer de leur répondre. Donc, 1, est-ce qu'il y a un caractère universal de la résistivité de l'heterabium-2 dans la compétition de l'Heterabium-2 ? Est-ce que cela dépend de la nature de l'élastique de l'Heterabium-2 ou du détail de la surface fermée ? Pourquoi les coefficients de la résistivité de l'Heterabium-2 augmentent, comme la compétition de l'Heterabium-2 est réduite pour l'électron et de l'heterabium-2 ? Pourquoi cette compétition de l'heterabium-2 augmente entre 4 et 5 dans l'électron et de l'heterabium-2 comparé à l'électron et de l'heterabium-2 ? Et finalement, comment on peut comprendre ou expliquer que la résistivité de l'heterabium-2 est observée par un range broad de l'heterabium-2 ? Laissez-moi terminer quelques mesures que nous avons réalisées. Quoi que vous reportez, c'est précisément la même augmentation de l'électron que la résistivité de l'heterabium-2 que la résistivité de l'heterabium-2 précédemment. Donc, ça augmente quand vous êtes adopté, ça augmente jusqu'à l'heterabium-2 ou jusqu'à l'heterabium-2 et puis ça s'atturera. Non. Nous n'avons pas regardé le haut de l'heterabium-2 de l'heterabium-2 donc, basiquement, je vais vous montrer des données qui s'arrêtent à 21%. Ok. Donc, ce que je vais essayer d'expliquer c'est pourquoi ça augmente quand vous augmente l'heterabium-2. Mais ce qui augmente c'est précisément la même que la résistivité de l'heterabium-2 que la résistivité de l'heterabium-2 précédemment. Oui. Ok. Merci. Laissez-moi terminer maintenant une autre famille que nous avons réalisée récemment sur la résistivité de l'heterabium-2 et de l'heterabium-2 de l'heterabium-2. Donc, cette campagne, cette famille est donc différente d'autres campagnes que je vous montre. Donc, c'est un coup d'oeil bien sûr. Mais il a 2 copères de l'oxygène comparé à la famille de l'heterabium-2 qui a seulement 1. Comme vous pouvez le voir ici. Donc, PSTAR a été déterminé par beaucoup de techniques et est placée à environ 22%. Parce que il a 2 copères de l'oxygène, la surface ferme a 2 surfaces fermées, 2 sheets fermées. Et en fait, à l'arrière de PSTAR, PSTAR correspond aussi à une vanille de singularité. Et à l'arrière de PSTAR, la surface ferme est faite d'un diamant comme la surface ferme, donc la surface ferme de l'oxygène, et un circulaire comme la surface ferme ici. Et comparé à la famille de l'heterabium-2, donc, cette famille a plus de 2D caractères. C'est un large grand gap pour l'excitation de spin. Il n'y a pas, comme je l'ai dit, non, spin dans la voie de voie détectée à plus de 10%. Et ça a, bien sûr, un plus grand TCC. Donc, ici, c'est le mesurement. Donc, nous performons le mesurement à 23%, donc, juste avant le point critique de l'oxygène. Donc, ici, c'est le curve de manette résistante. Donc, c'est similaire à la curve de LSA avant la voie de VH à différentes températures. Donc, si je plote ici sur ce grapho de VT, donc, en noir, donc, c'est le mesurement de LSA à 0, et si maintenant je reporte le mesurement de la valeur à 55 T, je vois que la résistivité est légère dans la température la plus haute où on peut la mesure. Encore, si nous repérons la résistivité, donc, la résistivité de manette est assez mouillée, mais si nous repérons la résistivité de manette à 0 avec une haie à 2 de la haute, nous le verrons à ce point, et là, c'est la prolongation de la mesurement de la haute à 0. Donc, ici, je compare la slope de la mesure d'une mesure de BISM 2212, donc, en haut magnétique avec la 1 de la LSA et la usine on peut le voir. c'est à dire 24%, donc juste au-delà de la pointe critique de l'esprit de la gaffe. Et vous pouvez voir que les slopes sont très très très très similaires. Le nombre de l'a1² est equal à 8 ohm per kelvin. Comme je l'ai pointé, depuis que la ferme est sur la surface, c'est très différent entre les deux compétences. En fait, l'effet de haute température, par rapport à l'élastique, est très différent. En fait, l'effet de haute température est très très différent. En fait, l'effet de haute température est très très différent. On s'occupe des deux premières questions. C'est un caractère universitaire. On peut dire que c'est maintenant observé dans plusieurs familles, LSEO, neodyme LSEO, BISMU-2201, BISMU-2212, et les compounds électroniques PCCO et LCCO. Et est-ce que ça dépend de la nature de l'élastique catholique et de la surface ferme ? On ne s'occupe pas, parce que, comme je l'ai dit avant, c'est pour la surface ferme. La surface ferme est très différente, mais la surface ferme est très similaire. Ok, donc maintenant, on va essayer de répondre aux autres questions. Laissez-moi faire des assumptions. Catherine. C'est en train de travailler ? Oui. Tu dis que la surface ferme est universelle, mais je suppose que tu diras... Non, non, non, non. Il dépend de la surface ferme. Non, non, non, non. Non, non, non. Non, la surface ferme. Donc, c'est l'observation de la résistivité de l'élastique catholique. Excuse-moi si je l'ai dit. Ok. Le fait que l'on observe la résistivité de l'élastique catholique est universelle, mais la résistivité n'est pas la même pour ces différents composants, parce que tu diras que ça dépend de la résistivité. Exactement. Et puis, tu es sûr que la résistivité de l'élastique catholique est exactement la même que la résistivité de l'élastique catholique ? Mais la résistivité de l'élastique catholique, mais la résistivité de l'élastique catholique, comme tu le sais, est aussi différente. Oui, donc... Donc, tu ne peux pas comparer les résistivités, c'est mon point. Oui, mais il semble que ça ne dépend pas de la location de la résistivité de l'élastique catholique. Laissez-moi... Ok, ok. ...un petit plus. Je vais, j'espère, comprendre. Ok, pour... ...à tenter d'answer une autre question, donc, nous relâchons sur ce proposal que j'ai déjà expliqué par Nigel, sur cette disipation planquée, qui a été annulée par Yann Zannon en 2004. Ce qui veut dire... ...que j'assume que la force de la résistivité de l'élastique catholique est approximativement donnée par la résistivité de l'élastique catholique, qui a la valeur universelle, donnée par cette formule, qui signifie que la résistivité de l'élastique catholique est donnée par Kabyti. Dans un autre contexte, cela signifie que, pour les mécanismes, cette résistivité de l'élastique de l'élastique catholique a été annulée en temps de disipation, pour être plus fort que cette valeur. Plus que 10 ans plus tard, donc, le groupe de Mackenzie, donc, les étudiants, les étudiants de la résistivité de l'élastique catholique ont fait des compagnons, et ils ont montré ce magnifique bloc, qui nous a dit que, pour beaucoup de systèmes, ce que nous adoptons à la résistivité de l'élastique catholique, la conférence catholique est donnée par la lumière du plan de dissipation, qui est en train d'icercer la forme ici, ici, à l'Egal��. Et, comme vous pouvez le voir, donc, pour l'élastique de l'élastique catholique, le système de la redevance ici, alors que, au part de la différence, la dimension de l'élastique ou la nature microscopique de l'interaction, la résistivité de l'élastique catholique c'est un peu plus simple que pour la plupart des systèmes qui sont des systèmes multibandes. Parce que nous sommes dans le système de hoverdupe, nous savons la densité de carrière, donc nous savons qu'il y a un peu de laboratoires. Donc, nous allons l'accompagner un peu. Nous allons l'accompagner un peu, nous allons l'accompagner un peu, nous allons l'accompagner un peu, nous allons l'accompagner un peu, nous allons l'accompagner un peu. Donc nous allons l'assurer parce que nous sommes close à t'équivalent 0 que le formulaire de root. Donc ça a été aussi assuré avant par le groupe de Mackenzie. Et si vous vous débrouillez la résistibilité avec la rôse 0 et la 1t et si vous assumez la limites de plinquennie ici avec la halpha c'est la ratio de la catringite sur la cabite, donc la galvanise halpha correspond à la limites de plinquennie. Donc vous pouvez débrouiller la coefficient a1 avec cette expression et en fait à 2D, dans 2 dimensions pour la couperette, la coefficient a1 est juste donnée par cette alpha constante, fondamental constante et 1 sur Tf Tf being the Fermi temperature qui est seulement la ratio de la densité de carrière sur M star. Donc ça veut dire que si vous connaissez la densité de carrière et la masse effective on peut évaluer la coefficient a1 et comparer directement à la valeur expérimentale. Et c'est ce que je vais faire maintenant. Je vais m'élaborer. Je vais vous répondre à votre question. Je vais commencer avec le cas le plus convaincu en cas de masse effective parce que dans le système électronique l'oscillation a été mesureuse et de la mesure de l'oscillation vous pouvez déduire une masse effective et ici je vous montre la mesure de l'oscillation pour le NCCO de 15% à 17% et bien sûr je vais juste parler de la masse effective relative à cette grosse oscillation qui correspond à l'orbitage. Et ici je plotte en gris la valeur de la masse effective rapportée à la mesure. Pour le NCCO vous le verrez aussi pour l'escalier de l'escalier pour estimer la masse effective nous relions de ce qu'on appelle ce qu'on appelle la police thermodynamique. Quand vous mesurez l'escalier spécifique dans l'eau température dans le state normal la coefficient sombre pour la masse effective parce que c'est le densité de state et parce qu'il n'y a que une seule surface ferme donc ça vous donne immédiatement la valeur de la coefficient sombre vous donne immédiatement la masse effective. Donc ici je vous montre un exemple de measurement spécifique CO2 quand vous extrapolez à l'escalier de l'escalier la coefficient sombre vous trouverez la valeur de 5,5 millijoules permole par kelvin en utilisant cette formule elle convertit à m star à environ 3,6 fois la masse électronique. Et ce point est red ici sur ce grapho et vous pouvez voir qu'il y a un bon accord entre la masse effective mesurée par quantum oscillation et spécifique dans le PCCO. Donc maintenant ça me fixe donc la masse effective vers la paix donc la ligne ici est basée, donc donne un guide à la haine et dans l'arrivée et je vais maintenant transmettre ça dans la coefficient A1 mais bien sûr avant ça je dois savoir la densité du carrière et encore en utilisant la quantum oscillation la fréquence contre la première oscillation vous donne directement la densité du carrière et c'est une mesure très précise donc dans la m star et la m nous pouvons convertir cette ligne dans une coefficient A12 parce que nous n'avons pas le temps et maintenant si je mets la valeur de la coefficient A12 directement dans cette compagnie à différents niveaux vous pouvez voir qu'elle s'applique donc la quantum oscillation est obéissante plus ou moins 30% donc qu'est-ce qu'il y a de la quantum oscillation ? donc la situation est un peu plus compliquée parce qu'il n'y a pas quantum oscillation dans la quantum oscillation où la résistibilité a été obssérée donc ici je vais relancer la police thermodynamique et je vous montre des résultats récents par le groupe de Louis Tifere en ayant le heat électronique dans l'ND LSEO et aussi l'EU LSEO et nous avons aussi des mesures de heat électroniques dans l'LSEO et comme vous pouvez le voir c'est le heat électronique donc il s'agissait à un maximum fort entre les points critiques de l'EU LSEO mais par la valeur de la coefficient sombre nous pouvons directement convertir la masse effectuelle et je vais utiliser cette valeur de nouveau pour estimer la température ferme en regardant la densité carrière pour les deux familles Bsmut 2212 LSEO et l'ND LSEO donc parce qu'on est sur les pistes on a croisé la vanille de singularité et on s'assume que la densité de carrière est donnée par 1-p et ce sont les résultats donc c'est le plot M star versus doping pour l'ND LSEO et LSEO qui arrive à diminuer les mesures spécifiques donc la ligne s'adresse à la haine dans la barre aéroport dans la ligne dash et si je convertir cette ligne dans l'EU LSEO donc par calculer la température et si le symbole ici est la valeur expérimentale de l'EU LSEO de différentes familles et de nouveau vous pouvez voir que la quantité et la dissipation est obéillée dans plus ou moins 40 % dans ces 3 familles donc ici il y a un table avec tous les numéros donc vous pouvez trouver tous ces numéros et tous les tables dans nos papiers submités en archive mais basiquement dans toutes les familles que je vous montre on a des mesures donc on voit que le paramètre de l'alpha est donné par 1 plus ou moins 40 % c'est-à-dire que la quantité et la dissipation semble être obéillée quand vous observez la résistibilité à la température ok donc parce qu'il y a des mesures d'amélioration donc sur la phase pseudo-gap on peut estimer la quantité de carrière par 1-p et parce que cette quantité de carrière ne change pas beaucoup avec l'amélioration de l'alpha depuis que vous vous mettez le slide encore je voulais juste vous asker une question non, celui-là cette relation de m star sur n est un conséquence de la surface ferme de transport c'est vraiment un average de vf2 donc combien d'erre cela génère vous avez vraiment fait l'avantage de la surface ferme donc nous avons un plus ou minus 0.3 ou quelque chose oui, donc non c'est une surface ferme l'assumption est très très naïve on prend la formulae qui est en théorie valide pour la surface ferme en fait c'est le cas pour la surface ferme ils ont une belle surface ferme pour la surface ferme je comprends que on peut faire des erreurs c'est important mais comme expérimentaliste nous nous essayons de mettre le nombre sur une simple formulae et voir si cela fonctionne et non et comme vous l'entendez il semble travailler mais oui, je l'ai compris mais quand vous mesurez m star par conto oscillation ou par spécifique c'est aussi un average ok donc laissez-moi l'élaborer un petit peu avec cette simple formulae comme je l'ai dit parce que la densité de la surface ferme n'est pas allée de bouger beaucoup avec la p star basiquement la coefficient a1 avec ce qu'elle est donnée par 1 par Tf est basiquement donnée par l'évolution de m star et parce que m star comme je l'ai vu par spécifique measurement mais aussi conto oscillation dans l'électron de l'opsy augmente comme vous approchez la pointe critique cela explique pourquoi le slope de la résistivité augmente comme vous approchez la pointe critique et cela peut aussi expliquer pourquoi et cela explique aussi pourquoi le slope de la résistivité de la résistivité augmente que dans l'électron de l'électron parce que la masse effectuelle est plus grande dans la résistivité de la résistivité par un facteur 4 quelque chose donc ce simple et très naïve argument semble reconnaître quelques facteurs expérimentaux et je vais maintenant donner juste une explication de la résistivité pourquoi nous observons dans notre opinion pourquoi nous observons une grande range de doping où la résistivité de la résistivité augmente dans l'électron de l'électron donc ceci est un cartoon ok expérimentaliste cartoon juste pour essayer de vous donner un peu d'intérêt donc dans la rède donc ceci est dans la rède le cartoon ou la masse effectuelle dans la rède versus le doping point critique pour la conductivité point critique pour la gaps donc comme j'ai dit nous avons un augmentation de la masse effectuelle quand on approche le point critique de la gaps et comme nous le savons donc la résistivité est T² au-delà de la conductivité en tant que superconductivité pour la résistivité supérieure et à un point cette résistivité de la résistivité va rire le plan et ne peut pas exister ce plan et on va rester constant mais parce que la rède continue et la résistivité supérieure est proportionnelle pour la rède donc nous verrons un grand range d'augmentation où la résistivité est linéaire avec un slope qui augmente donc c'est une très rède de carton mais c'est un simple moyen d'understand pourquoi on voit cette range d'augmentation d'augmentation de la résistivité apparaît ok donc c'est ce que je dis parce que la rède ne peut pas exister mais le plan ne peut pas exister donc on observe un grand range d'augmentation où la résistivité est linéaire et pour conclure je suis juste en temps donc je vais vous vous montrer encore cette table de nombreuses que vous pouvez trouver sur ce papier en archive et le fact que l'on voit dans différents matériels donc je n'ai pas mentionné l'attention de l'organisme superconducteur mais encore on a fait des estimations du paramètre alpha et c'est encore un résultat d'un résultat de l'organisme qui aussi semble indiquer que la résistivité semble aller sur la résistivité donc toute cette observation expérimentale semble rappeler qu'un principal universal est à la place et basiquement on croit que la résistivité apparaît quand la résistivité s'arrête le plan peut limiter le processus ou la surface ferme d'oppologie merci pour vous merci