2つの話を始めましょう。2つの話は、ブラック・カーブ・カウンターで、ロー・インタメリティーの能力を持っています。ロー・インタメリティーは、人に対してもらえます。私の世界の研究室で、ハイナジーアクセレターのために、ハイナジーの人に対して、1MVは極限のロー、100MVはロー・インタメリティーの人に対してもらえます。ローは、このまま、1MVに対してもらえます。インタメリティーは、1GVに対してもらえます。このアイオリジエーションの中でも、ハイナジーサイズのアプリケーションを作り、そのために、ハイナジー・インタメリティーのクローを作り、それについて、ディテクタステムを作り、この時、タイヤのリアクションは、フラグメントのプロダクションです。フラグメントは、アルファの重いパーティクルを作り、ハイナジーパーティクルを作り、リアクションチャンネルを作り、20MV、30MV、100MVを作り、その場合、多くのセカンダリーパーティクルを作り、ニュートロン、プロトロン、デュートロン、トライトロン、アルファ、リステム、バリリアム、ボロン、カーボン、そのような、フラグメントの重いパーティクルを作り、フラグメントを作り、特に、アルファのパーティクルを作り、その場合、バジリン感の重いパーティクルを作り、いつか、今回の動画は、ブラックカーボンの重いパーティクルを作り、100MV、10MVのプロジェクトを作り、みたいな、今回の動画は、この時に、ハイナゼの素材はネウトロンの素材ではありません。ネウトロン素材はネウトロン素材の素材ではありません。100mmの素材はネウトロン素材の素材だけです。プロダクションレイトの素材は非常に低のリアクションで、プロダクションレイトの素材はネウトロンの素材ではありません。まず、クロスセクションデータライブラリーの overviewを紹介します。ここはエネルギーのスケールを取り除く。エレクトンボードからエレクトンボードからエレクトンボードについて、実際にイメージを取り除く。ネウクランのエレクトンボードからエレクトンボードについて、主要にクロスセクションレイトのクロスセクションを取り除く。クロスセクションレイトのクロスセクションを取り除く。今日は早朝、クロスセクションについて、クロスセクションは40MVBの必要があります。データライバリーは20MVBの必要があります。クロスセクションはヌートルの必要があります。でも、アクセラレターの側から多くのエネルギーアクセラレターがGEBに到着することができます。コスミクレイやテラサルなどのエネルギーに到着することができます。同様にコスミクレイです。最もおかない限りのエネルギーアクセラレーターのコスミクレイについてのよろしくお願いします。データライバリーも必要ですがエネルギーアクセラレターのヌークリアスとヌークリアンと同時に、ヌークリアスとヌークリアスが同時に、2体のリアクションが主に起こり、スキャータリングはオフィッション、リケーション、スリーボディは少しあります。高いエネルギーの場合、ヌークリアスとヌークリアスが完全に破壊されて、ヌークリアスはプロトーン、ヌークリアス、フラグメンを使って、リアクションのモデルを使って、データを確認することができます。これがスキャマティックビューを作っています。つまり、私たちはエナジーレジオンのアプリケーションを持っています。一つはスラピーマシン、二つはスラピーマシン。スラピーマシンはスラピーマシンのアプリケーションを使って、ヌークリアスはプロトーン、フラグメンを使って、スラピーマシンを取って、エリアスを取ってベルに技術を使って、ヌークリアスを使ってジェクタルのモデルが作られることができます。次にエジェクタル、ネイトロンのエジェクタルは非常に重要なデザインです。そして、エネルギープロパゲーション、ネイトロンのスペクトラムを必要としています。チャージパーティクルは、チャージパーティクルは簡単に見えます。そのため、チャージパーティクルは簡単に見えます。しかし、全てのチャージパーティクルのエネルギーは、中央の中央のエネルギーです。例えば、スリコンのデバイスです。スリコンのデバイスは小さいので、ネイトロンのエネルギーでチャージパーティクルを製作します。そして、エネルギーは全てのデバイスにアップしています。そのため、エネルギーのデバイスにアップしている情報が変わります。その場合、エラーのデバイスにあることがあるかもしれません。または、人のためにアップしています。そのため、トゥマンスラリーのアイオンビームが人の体にアップしています。それから、その後に、エラーのデバイスに次にアップしているように、この種などの説明を及び、実際にメディアが必要になります。それでも、データが必要といわゆるために、目的のデータとシングルを現在のデータに取り出します。それから、消費機を使っても、新しいデータで紹介しましょう。実際にニュートロンのデータが必要となっています。ニュートロンは全ての場所です。これが一つの例です。3GBのプロトナークセルで、ニュートロンを製作させます。30%の高いエネルギーは、2200Mbです。ここはカラマファクターです。0-80Mbのエネルギーです。ここは全ての場所です。アルファクターのプロダクションは非常に重要です。ここにあるレドランはエラスティックコンポーネントです。クロスセクションは、エネルギーのセカンダリパーティクトのエネルギーは、ニュートロンの場所です。実際、ニュートロンの影響は全ての場所です。でも、ニュートロンのリアクションは、大きなエネルギーの場所です。これが一つの例です。ここはセリコンデバイスです。ニュートロンの場所で、リアクションを製作させると、エネルギーは全ての場所です。これが、エネルギーのスペクトランです。フラックスを製作させると、ニュートロンのフラックスで、エネルギーの比較の部分を見られるのです。この製品は、エネルギーの場所を製品して、絵の赤面が製造をすると効果が回復。それからヌートロンを作るためにチャージパーティクトがこのような大きなフラグメントでデバイスを受けることができますこれがデータシチュエーションのプロットです20Mb以上のデータシチュエーションを作るためにデータセットのアプリケーションを作ることができますヒュージョン・リアクターフィッシャル・ディアクターヌートロンのクロスセクションを作るためにプロット・ヌートロン・トリトロン・アルファプロダクションを作るためにデータセットが20Mb以上のデータが作るためにプロットン20Mb以上のデータがパーティクトが作るためにデータが全く20Mb以上のデータが1GB以上のデータが作るためにヌートロンのデータが少しここで重いフラグメントプロダクションフューデータソースプログラムプロットンデータが作るためにフラグメントフューデータを作るためにデータセットがパーティクトのデータを作るためにもちろん高いエナジーデータを作るためにフラグメントフラグメントは少し高いこの瞬間私たちは100Mb以上のデータを作るために高いヌートロン・フラグメント高いヌートロン・フラグメント私たちはエナジーを作るためにプログラムを作るためにデータを作るためにデータを作るためにマシンを作るためにこのデータは日本ではしかし世界中のマシンを作るためにエナジーをサイクロトーンでリングサイクロトーンで400Mbを作るためにそのようなマシンを使うためにヌートロン・フラグメントフラグメントフラグメント何がどうなるか違いがあるヌートロンを作るためにセカンダリ・パラティックを作るためにエナジーを作るために弱くてセカンダリagaすごく難しいフォーカーが繋がりとは言えるその時にデータを自由に作られ補足した高いエナジーリジオにもないモノエナジーソースがあります。しかし、モノエナジーソースのクロスを持っていることは、100mmのリジオであることがあります。プロトーンは、チャージパーティーを使って、直接にアクセラリーを使うことができます。アクセラリーは、高いエンテンスティーを使うことができます。そして、プロセクションでアクセラリーを使うこともできます。ファラダイカープは、ヌートロンの特徴がありません。バックランドでモノエナジーソースが、小さくても立ち方に必要なことです。このコンティーは、マグナッシステムで使うことができます。プロトーンを使うことができます。エナジーソースのクロスセクションデータで、スタッフの技術を使う技術を使う技術は、クロステクションデータをプロトンでリアクションモデルを依頼してニュートンでそれがプロトンの説明ですプロトンの説明を説明してフラグメンを説明して3つのメソッドが説明して3つのメソッドが説明してフラグメンが説明して3つのプロトンでスタッフでステクションを説明して3つのエナジーロスを説明して3つのエナジーロスは少し高いのでエナジーロスを使ってスインチュレーターを使ってフラグメンを説明して次はフラグメンを説明して3つのメソッドが説明してエナジーロスを説明してフラグメンをディションするエナジーでフラグメンを説明して5つののナジーロスを説明して2つのメソッドが引き上がったデイルターEEだから這段など説明して2つのこれが非常に難しいのですが 私たちのパーティクトを採用するために高いエネルギーを採用するために ディシアムやリリウムやボロンが重いパーティクトを採用するために 非常に難しいエネルギーを採用するためにここでフラグメントを止めることができますエネルギーを採用するためにこれは難しいです 周りにもあるタイムを 採用するためにエネルギーの度を高くするために エネルギーを採用するために長くなると 私たちのパーティクトを採用するためにブラックカップカウンターは エネルギーを採用するためにフラグメントを採用するためにエネルギーとGナンバーが決められますここはカーソードですここはエントロースウィンドルですこのグリッドはアノードですこのグリッドはアヨネージュチェンバーですしかし、長さは長いですエネルギーのエネルギーのディストリビューションはブラックカーですこのグリッドがディストリビューションを取り組むとタイムディストリビューションのアノードをディストリビューションに取り組むことができますしかし、これを全体のインテグレーションに関してはエネルギーの壁に関してはこの高さの高さはGの波の波の波です2つのパラメーターの合わせはエネルギーとGの波の波の波ですここは波の波の波の波です例えばプロトン、アルファ、リシム、ベリウム、ボロン、カーボン、ナイトルゼン、オキシェンファ、フローリンですここはエネルギーの波の波の波です0 to 20MABとなりますバーティカアシスはシリコンの波の波ですデルタイディテクターはシリコンディテクターですシリコンディテクターは10マイクロメーター、11マイクロメーターですプロトンはプロトンは無いです1MABプロトンはシリコンディテクターでエディテクターを作ることができますプロトンを測定できることができますレッスンは5MABでシリコンで10マイクロメーターで止めますレッスンは5MABでシリコンでダルタイディテクターを使っています12MABでシリコンで10マイクロメーターで止めますレッスンは10MABでシリコンでダルタイディテクターを作ることができますブラックカーブはエナジーロス、DDX、ヘリウムカーブ、レッスンカーブ、ベリウム、ボロンカーブどうやってやってみるかは難しいですアイオンディエーションチェンバーを準備しますカーソード、アーノード、グリッドを作りますカーソードのプレイはスイングウィンドルを作りますこのセレクションにヘビーアイオンを作りますヘビーアイオンを止めると、チャーチ・ディステビューションを作りますエレクトリックフィールドのエレクトロンをディアノードに移動しますグリッドはアイオンディエーションチェンバーを2パートにして、ディステビューションをチェックしますまず、これがタイムですそしてこれがスイングナルですスイングナルはスイングナルの一部を使って、次のスイングナルの一部を使って、次のスイングナルの一部を使って、タイムのディステビューションのスイングナルはこの形の反応ですこの部分を使って、短い時間のアンプリフェアを使って、次にゼリバリューを使って、次にゼリバリューを使って、長い時間のアンプリフェアを使って、次にゼリバリューを使って、次にE&Zを使って、これはスキマティックビューのダイアグラムですなんだか発 promotedとして、スキマティックビューのおよそ字のの等にメ On and Onする時間ですK曜は再結果 soonImmersedImmersedK曜は事前で紹介したバルト當選次はImmersedImmersedこれがブラックカウンカウンターのアクチャーインストレーションです。ここがカウンカウンカウンターです。ここがアノです。ここがグリッドです。このグリッドはアノです。体重は30センチメートルです。比べても長くなります。そのためエレクトクフィールはグランブレベルのためにデジタル屋のエレクトリングリングを用意しました。この時こそグランブレベルでターンのチャンスは効果が高いのでセクナリーのドラゴンを配置させます。このインストレーションはセクナリーのクフィールをand then the entrons in heretotally we use a 2.5mmaluminate mylarマイクロメーター、アルミネット、マイラーを使いますが、最近、マイクロメーターが使用されています。シリコンナイトライト、ウィンドウ、フラグメントを通過することができます。この時に、R-10-10%のCH4を使用しています。カウンティングガスを使用しています。このカウンティングガスはヌートロンではありません。プロトンではありません。ヌートロンではありません。バックグランドではありません。そして、このカウンティングガスは、プレッシャーを使用しています。私が言ったように、自分の脳を調整しています。そのため、プレッシャーを使用しています。プレッシャーを止めるため、フラグメントを通過しています。この場合、R-200-10%のカウンティングガスは、実際に、ネガティブプレッシャーです。そして、オペレーションは簡単です。グランドは、ガスフローのモードで満載され、よくフレッシャーに操作しています。毎回グランドを控え、高さを保管しています。 this is the picture.フィルシェーピングリン。This one is the biggest one.it looks very large.But we also have a small one.そしてこの側にエントランスウィンドウがありますこの側にスカッテリングチェンバーがありますフランメントがありますそしてこちらはエントランスウィンドウの写真です一つの例はシリコンナイトライドですウィンドウです一つのマイクロメーターですこのマイクロメーターはコマシュリーがありますこちらはマイクロメーターです0.5マイクロメーターですこのサイズは23cm2.3cm2しかしサポートストラクチャーが必要ですここはサポートストラクチャーですウィンドウのブレイクを下げますこちらはマイクロメーターですこのマイクロメーターはコマシュリーがありますでは説明します2マイクロメーターを使いますAVSサイクロトーンを使います40MVプロトーンと80MVプロトーンを使いますそしてリングサイクロトーンを使います140MVと300MVを使いますリングサイクロトーンを使いますここはスカッテリングチェンバーですスカッテリングチェンバーはサンプルですそして1,2,3,4,5はブラックカウンカウンターですフラグメントを使いますこのマイクロトーンはエクスペンダーのプランビューですエクスペンダーのブレイクがありますそしてビームダンプを使いますここはスカッテリングチェンバーですスカッテリングチェンバーを使いますそしてサンプルターゲットを使いますカラボン、アルミナム、アルミナムオキサイド、アルミナムナイトリジェン、タイテニアム、カーパン、パンターこのマイクロトーンはカラボンと一緒ですアルミナムがシリコンに近いので、フラグメントプロダクションを使用するシリコンですこのマイクロトーンはオキサイドのデータですアルミナムエクスペンダーでアルミナムデータを使用するシリコンが必要ですそしてナイトルジェンのデータですこのシリコンは非常に重要なアトムですこのオーガニックの人体はこのようなアトムですそしてタイテニアム、カーパン、パンターを使用するシリコンを使用するシリコンを使用するシリコンですブラックカーパンターは3や4を使用するシリコンですこのシリコンは特にディームスポットですこのシリコンはクラードルポーズを使用するシリコンです強くフォーカスが出ているので、タイテニアムの約1mmのシリコンを使用するシリコンですそしてフラグメントプロダクションを使用するシリコンですこのシリコンはタイテニアムのリストですこのシリコンはオーガニックのオーガニックのアルミナムですこのシリコンは10マイクロメターですそれがプロデュースパタリ chiliブラックのオーガニックのオーガニック。納得でアルミナムオケサイドスポットではこんなシリコンを使用しますバックランドランを使う必要がありますサブトラックの効果はありますもちろん、それを作りましょうこれはエレクトニックスですスペシャルではありませんカスオルのサイナルを選びます実はこのサイナルは必要がありませんカスオルのサイナルをスペシャルにしていますカスオルのサイナルをプロセスしますそしてこのサイナルはアーノルですアンプリフェアのAACはスタンダードのエレクトニックスですでも、アーノルは必要がありますそれが、短時間のデータを必要しますブラックピーのデータです簡単にアーノルは必要ですデレイラインは必要です短時間のデータです0.2マイクロステカンは必要です10マイクロステカンは必要です2マイクロステカンのデータをAACでデジタイズしてリストデータをプロセスしています次に、カスオルとアーノルのサイナルをプロセスしますフラグメントのレンジを行いますフラグメントタイプをアイデンティファイトにプロセスしていますCFDとフラグメントタイプをプロセスしています2マイクロステカンのデータに2マイクロステカンのデータをプロセスしていますこれが、ブラックピーのデータですアクチャルデータのデータはエナジーですこのアクチャルデータはブラックピーのデータですエナジーのプロセスはAKMA-Bですサンプルはカーボンですタイプはカーボンですフラグメントタイプはカーボンですヘリアン、レシピン、ベリディアン、ボロン、カーボンですマジで製作しています重量が可以です tower detector は中效か滅 The pressure is very low which means it passes through and deposits a very small amount of energy i.e. it easily cuts the proton we have so many protons that小さくて、その影響を受けられることができます。このようなタイプのように、ブラックピークの高さは、ヘリム・リシム・ボイル・ボロン・カーブによって、この時点では、このエナジーレンジではなく、例えば、ATMEDのエネルギーが10Mb、5Mb、15Mb、20Mbの高さはなく、その時点では、ブラック・カーブ・カウンターが通過することができます。そして、このイベントは、パンチャルド・フラグメントと呼ばれます。このイベントは、エナジーレンジではなく、ヘリム・リシム・ボロン・カーブによって、エナジーレンジではなく、パンチャルド・フラグメントを通過することができます。そして、このイベントは、ブラック・ピークの高さで、エナジーレンジではなく、ブラック・ピークの高さで、エナジーレンジではなく、ブラック・ピークの高さで、パンチャルド・フラグメントを通過することができます。そのようなイベントは、ユージン・タイム・ディファレンス・メソッドを通過することができます。その後、カーソード・アノーズのタイム・ディファレンス・ディファレンスで、レンジ・タイム・ディファレンスを通過することができます。この時点では、ブラック・ピークの高さはなく、レンジ・ベソッドの條件が雰囲気自体が略しています。これらは、エナジーレンジの重ねと、美衆しラストで、イベントの重ねと、ämmこれは、このエネルギーのアプリケーションは非常に重要ですここはカーソードとアーノードとグリートですこれはフラッグメントですこのブラックカーブカウンターはローシングナルですこのカーソードはアーノードですそしてこのカーソードはカーソードですそこで見えた間違いがありますここからここから遠くの距離ですそのため、タイミングを使うとタイミングフィルタンプシングナルはCFDシングナルですそしてこのトラジェクトリーのリラクティブレンズですそして最後にこのようなエネルギーがありますこれはパティクルレンジですこのパティクルレンジはローエナギパッドと比べても良いですそのため、タイミングフィルタンプシングナルはそれに関して、タイミングフィルタンプシングナルはフラッグメントZシングナルですこのカーソードはヘリム3コンポネントですリシム6コンポネント7コンポネントベリム7コンポネント9コンポネントベリム7コンポネント9コンポネントその通り、このブラックポイントのデータだけできますこのパティクルレンジはフラッグメントですしかし、このパティクルレンジは足りないデータですそのため、このパティクルレンジは下のサイズと高いサイズです下のサイズはこのテクニックを使用するためにパティクルレンジを増やすことができますこのパティクルレンジはベリム7コンポネントのデータですそして、ボロンコンポネントのデータは多くありますその後、このパティクルレンジの高いエナギサイズはこの地面のエナギ高いエナギ価格を提供するためにこのパティクルレムジのエナギ価格を提供するためにウィンズのデータを使うために大体1d-tectorで使っていますこれは素晴らしいデータですそのため、プロトンの数も高いのでフラッグメントを使ってプロトンでフラッグメントを使うためにネットのプロトンのスネットで使うために同じことで、エナジーキャリブレーションを使って、アメリシムアルファチェックソースを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。エナジーキャリブレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。エナジーロスを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。エナジーロスを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。エナジーロスを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。エナジーロスを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。エナジーロスを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使って、パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パンチを通すパーティクルとガスプレッシャーのリレーションを使うことができます。パラメタライズを使うことができます。サイレットカルカルキューションを使うことができます。エクスペメタデータのフラグメントの2つのモデルを使うことができます。エクスペメタデータのフラグメントの3つのモデルを使うことができます。エクスペメタデータのフラグメントの2つのモデルを使うことができます。最終の結果のこれじゃないのか必ずカーボンを制御し日本に必要です日本には300mmドスの300mmのデータがあれば必ずできても良いです3カーボンにはブラック、レイズ、ブルーには理解がされているのか3つの違いは、 just inter-nuclear parts.So inter-nuclear parts, actually, they...the process that produces the fragment,just only the proton and neutron.But that stage is very important to estimatehow much fragment we're gonna have.That's because it's natural.That's too much emission of inter-nuclear cascade process.Then less nuclei, so we cannot form the fragment.So maybe we need to suppress the inter-nuclear cascade stage,the particle emission, and then nicely trace the experimental data.Anyway, so that's a...We need to know what happened on the calculation.And we need to evaluate the calculation model,which calculation model should be used.Actually, this code is for the...several place, not only the shielding analysisand also it's even a treatment program.They use that kind of code.Of course, the major part is ionization.So that's...we don't care about such kind of small difference.But we do the research about the impact of secondary neutronor some of its activation,or that's a gamma or that kind of evaluation.So we need much precise reaction model.And the model should be evaluatedby using the experimental data.One of the difficulties is this one is the whole low energy.This one is the 40mE and this is the 50mE.So we have some of the structure.Actually, the kind of inter-nuclear modelor something cascade model was...the kind of model comes from the high energy side.So they don't care about the nuclear structure.We just cried the nucleons.So that's...we need some information of the CDR nuclearand then apply.Otherwise, we cannot describe the kind of peak structure.That is one of the findings we do the experiment.So let me talk about brieflyabout the neutron-induced reaction measurement also.We try to take the neutron data also.That's up to now the proton.But we also evaluate try to take the neutron dataand then let's do the sum of the comparison.So the neutron source, this is a typical neutron source.That's the year that Takasaki laboratory has thenutron generator.They have the AVF cyclotoneand then the proton beam coming from this reaction.And then they install the lithium target.The lithium target is metal.So just self support lithiuminstalled in vacuum chamber.And then the nuclear reaction occursand then neutron passing through this reaction.And the proton beam also passing through the target.So we need some of the magnet systemto remove the proton component from the neutron.So we need to separate the proton and neutronby using this magnet.And then so much backgroundSo we have that tight collimator systemand then we can use the neutron.So what is the problem is the distance from here to here.That's typically the meter of distance.So the intensity of the neutron flux is quite low.That's the problem.And also that's monitoring of the neutron fluxis a little bit difficult.That's because the uniformity of target is not so good.And also that's a...So we put some of the fission chamberto monitoring the relative neutron incidence.That's because of course we can measure the neutron.But we need to put a sample to measure the cross section.So that case we cannot measure.So that we need some of the relative monitorso that we choose the fission chamber here.And also there's the beam current we use.So this is the typicalenergy spectrum of neutron at zero degree.So that's a neutron energy 75 and 65 kets and 55 kets.The old neutron have its peak structure.These are what we need to measure.What we use for the measured cross section.But we also have some of the break up component.That's the problem.That's because we cannot separate the componentif we have enough flat path we can separate.But if we know how, so it's difficult to separate.So we need to take into account the effect of this component.And this component is typically the same amount of the peak.So one by one is the ratio.So that will be the problemfor the intermediate energy application.So at first I will introduce the typical counter-telescope experiment.The other one is done in the JLT, Takasaki, and also the same experimentwas done in much more data produced by the UPSAR groupand the RUGANRA group also do the same experiment.So what we do, what we done is a neutron coming from this section.Here is the vacuum chamber and here is the sample.To measure the proton and deuteron and to return the alphato we put the counter-telescope at the 25 or 45 or 65 degree.So this is the schematic drawing of the counter-telescope.And first we have the mitre foil and here is the vacuum.And then that particle coming through from this direction.And then the first part is the low pressure gas proportional counterto check the heavy particle.And then the next one is the very large.It's a 900 square millimeter and 100 micrometer thickthe silicon surface biodejector.And then we have the synthesizer.At this moment we use the volume polarized synthesizer.That's because at first we try todo the particle identification by using the slow and fast component.The other is the timing resolution is very nice so that we try toidentify the neutron energy by using the time of writing information.So anyway, that's these three stage.It's a telescope we use.But actually the onus three speaking that's really difficult to set up this.It's a detector that's because you see it's a volume fly.It's provide nanosecond power.It's very fast.10 nanosecond or something like that.SSD that's a microsecond or sub-microsecond.And it's a proportional counter, the microsecond.There is a different timing property and we have to do thecoincidence between the two detector and the other detector.And then it's really headache.That's because we can use the timing check for the alphabetical by you.By using the alphabetical we can check the timing property of the gas and SSD.But really difficult to use the timing of the volume fly.That's because the alphabetical completely stopped SSD.So what we do is just do the real beam.So it takes a long time.That's because the production rate is very low.So that has to say the electronic analysis adjustment takes really long time.So I don't recommend that one.So just simply the SSD and the volume fly is much simpler to operate.So here is the particle identification spectrum between thesituator and surface barrier detector.You can see it's a proton event and the deuteron event and thetryton event.And here it's a scale out but some of the alpha we can observe.But no actually fragment.That's because the low production rate.So anyway we can pick up the proton and deuterontryton event by using this setup.And here is the time of flight.So you can see it's a work effect.But anyway so that we can see the peak component which corresponds to the peakneutron.So we only pick up the component to deduce the cross section.So this is an example of results.So yes we have the finance threshold even in the proton.That's because it's a set of noise and also the time of flight.It's a set of difficulty but even in that case we have the proton dataabout 20 MeB and it's a deuteron, the triton and alpha as a high threshold.And the line is the LA150 that's ENDF.So that's I don't know why in here it's a good agreement except for this part.Anyway so we can measure the proton, deuteron, triton forneutron instant by using counter telescope.So how about fragment?Can we measure fragment for neutron?That's the one of the challenge and it's a bit complicated I don't know I can explain correctly but what we did is this is the normal geometry.So here is the collimated neutron beam and we put the target and then we putsome of the detector system but this one problem that's because it's a distance.So we lose the most of the fragment that's because of the straight angle.So we try to do this geometry.So the neutron coming from this direction and then the target put on the castle and on beam alignment and then it agreed and unordered.So the case, the most of the fragment we can measure that because it's a sample.The target is inside of black curve counter.So this is the setup.So what we improve is we give up the time of flight that's because the black curve counter is microsecond time resolution.So that we put the black curve counter as possible as close to thegissim target and now it's a 1.3 meter.That setup is also available for the I think Uppsala also has such kind of setupthat's maximize the neutron flux and then that we need to separate theneutron and proton by using the clearing magnet, the bending magnetand then if we dump the proton somewhere here so the plenty ofneutron we're going to have, the background neutron we're going to haveit will be problem.So the proton guided to this direction and then the heavily sheathed beam dumpwe prepare and then it's a separate less impact from the background neutron.So this is the setup for fragment measurement of neutron induced fragment cross-section measurement.So what happened that is this is the real structure.So we again have the field shaping ring and also this castle and here is the sampleand then it's a grid and anode.And again it's a gas flow mode and we inject lower pressure, 200t, R1, 10%it makes background but anyway so we use that one and then that's how this oneis shaping ring and we have again the sample changer mechanism that's becausewe need to change, we need to take the background data to change by changing thesample without changing the condition so we have some of the mechanism.And then here is a picture so you can see it's a gear system and then this is thesample part and then at this moment we put the checking source to check theperformance of detector.And then one of the changes is here.You can see this is the anode plate.So we applied the segmented anode plate.That's because later I will explain why we need this structure.Anyway so this one is the same diameter to the sample and then this one isseparate, electrical separate second electrode we called peripheral anodeand this one is the central anode and then it's another anode around here.What should we care is this effect.That's because the sample in here and then oh I'm sorry this one is someproblem.That's maybe black peak and this one is I don't know.It's energy loss or something and this is a file or something like that.And you can see this one is the proton experiment case but theneutron experiment case the fragment produced in here and then sometimesand then the nobody and by using the electric field and then theyobserve the anode signal.So as you can see the signal has the different black peak height.That's because we only measure the projection of this distribution.So we don't want to do that such effect.So we divide the electrodes and then check which electrodes has a signal.So the once the stress signal fragment it's only make the central part.But the angled one is not only the central also that's a peripheral one.So the two signals will be available.So we can discriminate the event by using the peripheral anode signaland then select the straight fragment component.That's some of the software coordination.To check the system I put the check source in here and then take the data in here.So this is the check source data.The source emit three different energy.It's not essential but I used three different alpha emission mixed source.The 4.8 alpha and 5.5 and 5.8 MeBalpha.And then this one is the output of central electrode.And this one is the output of peripheral anode electrode.So you can see this distribution.That's because if the alpha particle going straight.So there is no signal for peripheral anode.So we need to pick up this signal.And then that's alpha particle.Only the alpha particle going straight to the anode.And the angle of the case.So the sum of the part of the charge is distributed to the peripheral part.But total charge is constant.That is the reason you can see it's a straight line.So how much advantage we can have is here.This is the energy spectrum.If we don't have any of the selection.So the black line is correspond to the energy spectrum.That's because of the sum of the energy missing.And then the energy spectrum distorted.But if we set the gate of the peripheral zero.Then there's a very sharp peaks we observe.That's which means that we can successfully discriminate the angle.So how much effect is here?That's actual data.So the neutron 65 MeB irradiates the black curve counter with the sample of the gold and the pollution film.So what we want to do is we want to measure the fragment from carbon.Fragment from this helium and this helium and the helium and the boron.These are all data.So which means these data contain the angered fragment effect.So the resolution of black peaks is very vast.But once we set or do the collimation.And then it's really clear distribution we have.Even in the volume that we observed.Velume 7 and 9 component and the boron and the carbon.So that case we can define the particle type by using the black curve counting.But one of the difference is difficulty is the detection of change.Goes straight.So that's a solid angle determined to this direction.But the range is very short.So we can accept the angered one also.So it's a solid angle or detection efficiency depends on their own range.So we need to correct the effect.So how do we do that is again the alpha source we use.And then the artificially change its range by changing the gas pressure.And then check the counting rate.So the gas pressure reduce the alpha particle going to be near the grid.On that case the detection is very low.And then the gas pressure increase the alpha particle range shorter.So the much more coverage angle.So that case that's a detection solid angle is very large.So we also do the simulation.And then they take the experiment data and check the kind of the efficiency.So after that to obtain and deduce the cross section.We use this solid angle data according to their range.And the range is determined from their energy.So the actually effective energy for example helium is 4 to 8 MeB.Well resin is 8 to 16 and helium is 8 to 22 and 24.And boron is 10 to 30 something.This is the energy range.We can measure whole problem.But anyway this one is a trick.And we never have such kind of effect for proton experiments.Only for neutron experiments we need to consider about that.So this one is the polypropylene plus gold foil.That's a foreground to measure the carbon.And this one is the gold foil only.This is the corresponding background.So the most of helium we have is the background mainly from the gas I think.And also that's some of the carbon boron component here.But still we have the difference so we can subtract the background effect by using this data.So this is the result.That's black point corresponding to neutron data.The energy is the neutron data is 65 MeB and it's 0 degree.And the line is the fit calculation and 0 degree 65 MeB.And open circle corresponding to proton data.We took the proton data for 70 MeB and 30 degree.And also we have the calculation of proton.So actually some cases we have the difference between the proton and neutron.That's because the target is carbon and the boron.So you know that the population and the charge is different.And also the Q-value is also different.But the ratio of the helium is not so much.And then both the calculation reproduces the experiment very well.We can successfully confirm both the neutron and proton fragment production.So this is the summary.So I talk about the DDX measurement.It's W differential cross section measurement for the fragment production reaction using black curve counter.Both for the proton incident and the neutron incident.There is a several difficulty for the neutron incident case.But we can take the clear proton data and then evaluate the reaction model.And then apply for the application.So this is the final result slide.Just introduced the main institute.So that's actually the physics institute we have.There are so many accelerators.That's part of the main job is developing the accelerator.And the other is nuclear and elemental physics studies we do.So this is just an example.That one is smaller than LHC.But bigger than it's a synchroton facet.That's three kilometers at a circular tunnel.Install the kind of accelerator and we do the study.So the main job is my business actually.Not research.The business is the design accelerator for sailing.So we do the several calculation.That's the shielding related calculation at the time of the sequence of shielding.It's how much activity we're going to have.And then it's how much waste we're going to have.That kind of calculation we do.So the main motivation research is the data,the basic data for that kind of calculation.If we don't have any appropriate data,so we try to take the data by ourselves.That's all I have for today.Thank you.